Бағдарламасы B08702 Ауылшаруашылығынэнергияменқамтужәнеавтоматтандыру Күш ұғымы статиканың қандай аксиомалары арқылы қалайша енгізілген?
Күштердің кеңістіктік жүйесінің тепе-теңдік шарттарының аналитикалық түрі
жүктеу/скачать 2.25 Mb.
|
- Бұл бет үшін навигация:
- Үйкеліс бұрышы
| Күштердің кеңістіктік жүйесінің тепе-теңдік шарттарының аналитикалық түрі - қатты денеге түсірілген күштердің кеңістіктік жүйесі тепе-теңдікте болу үшін барлық күштердің үш координаталар осінің әрқайсысына проекцияларының қосындысы нөлге тең болулары және әрбір оське қатысты моменттердің алгебралық қосындысы нольге тең болулары қажет және жеткілікті.
18) Параллель күштер жиынының тепе-теңдік шарты. 19) Қос күштер жиынының тепе-теңдік шарты. Тең әсерлі қос күш –– берілген қос күштердің әсерін өзгертпей ауыстыруға болатын бір қос күш. 20) Қаттыдененіңауырлықцентрінің радиус-векторы. Егер біртекті дененің симметрия жазықтығы, симметрия өсі не симметрия центрі бар болса, онда бұл дененің ауырлық центрі оның симметрия жазықтығында немесе симметрия өсінде, не симметрия центрінде жатады. 21) Сырғанау үйкеліс күшінің шамасы. Сырғанау үйкеліс күші - тіреу беті реакциясының жанама құраушысы беттерінің жанасу нүктелерімен сырғанау мүмкіндігіне қарсы бағытталған шама. 22) Үйкеліс бұрышы. Үйкеліс бұрышы - тангенсі статикалық үйкеліс коэффициентіне тең болатын максимум толық реакциясы мен тірек бетке түсірілген нормаль арасындағы бұрыш.Үйкеліс - бұл, мүмкін, біз күн сайын кездесетін ең көп кездесетін қарсылық күш. Үйкеліс екі өрескел беттің жанасуынан пайда болады. Үйкеліс бес режимге ие. Құрғақ үйкеліс екі қатты дененің арасында жүреді; сұйықтықтың үйкелісі тұтқырлық ретінде де белгілі; майланған үйкеліс, мұнда екі қатты зат сұйық қабатпен бөлінеді; тері үйкелісі сұйықтықтағы қозғалмалы қатты затқа қарсы, ал ішкі үйкеліс қатты дененің ішкі компоненттеріне үйкеліс тудырады. Алайда, «үйкеліс» термині көбінесе құрғақ үйкелістің орнына қолданылады. Бұл әр бетіндегі бір-біріне сәйкес келетін және қозғалудан бас тартатын өрескел микроскопиялық қуыстарға байланысты. Екі бет арасындағы құрғақ үйкеліс үйкеліс коэффициентіне және объектіге әсер ететін жазықтық үшін реактивті күшке байланысты. Екі бет арасындағы максималды статикалық үйкеліс динамикалық үйкеліске қарағанда сәл жоғары. Берілген екі қатты бет үшін үйкеліс тек екі бет арасындағы реактивті күшке байланысты болғандықтан, F = µ R теңдеуін алуға болады. Айта кету керек, үйкеліс екі бетінің жанасу аймағына тәуелсіз. Егер µ термині Tan (θ) бұрышы түрінде жазылса, онда θ екі бет арасындағы үйкеліс бұрышы ретінде анықталады. Тан (θ) F пен R қатынасына тең болғандықтан, θ бұрышы көлденең сызық пен F пен R нәтижелік күші арасындағы бұрыш. 23)Домалау үйкелісі. Домалау үйкелісі деп бір дененің екінші бір дене бетімен домалаған кезде пайда болатын кедергіні айтады. Бізгесалмағы -ға радиусы -гетеңцилиндрлі каток берілсіндейік. Ол, жылтыремес горизонталь, жазықтықтаорналасыпоныменалғашында А нүктесіндежанассындейік. Әдеттекатоққасалмақкүші мен бірге горизонталь жазықтықкатоккежасалғанбайланысретіндеқаралады. Жазықтықреакциясыекіқұраушыдантұрады. Оныңбірі нормаль қысымболса, екіншісіүйкеліскүші . Салмақәсерінентіреуші бет деформацияланады да және реакцияларыныңтүсунүктесібастапқы А нүктесінен – нүктесінекөшеді (1.35 сурет). А нүктесі, күшібағытталғанжаққақарай, бастапқыорнынан d қашықтыққажылжиды да орнынакеледі. Каток осы кезде тепе-теңдіктеболсынделік. Катоккеәсеретіптұрғанкүштержүйесінің тепе-теңдігініңшарттарынжазайық: жанасу нүктесі лездік айналу центрі болып келген, екі дененің кинематикалық үйкелісі; 2) бір-біріне әсер ететін беттердің нүктелері біртіндеп жақындасып түйіспеге кіріп, содан кейін айырылысқанда пайда болатын үйкеліс. 24) Нүкте кинематикасы. Нүкте қозғалысының берілу түрлері қандай? Кинематика – денелер қозғалыстарының геометриялық қасиеттерін, денелердің инерттілігі мен оларға әсер ететін күштерді ескермей зерттейтін механика бөлімі. Қозғалыс ретінде дененің координат жүйесімен бірігіп, санақ жүйесін (СЖ) құрайтын басқа денелерге қатысты кеңістікте орналасуының уақыт өтуімен өзгеруін түсінеді. СЖ кинематикада еркінше таңдап алынады. Денелердің қозғалысы кеңістікте уақыт өтуімен орындалады. Кеңістік үш өлшемді Евклид кеңістігі ретінде қарастырылады. Уақыт барлық СЖ бірдей өтеді деп есептеледі. Кинематика есептерінде t уақыты тәуелсіз айнымалы (аргумент) ретінде алынады. Басқа айнымалылардың барлығы (арақашықтар, жылдамдықтар және т.б.) t аргументінің функциялары ретінде қарастырылады. Уақыт бір бастапқы уақыт мезгілінен есептеледі. Кинематика есептерін шешу үшін дененің (нүктенің) қарастырылатын қозғалысы кинематикалық түрде берілу керек, яғни дененің (нүктенің) кез келген уақыт мезгілінде берілген СЖ-не қатысты орналасуы берілу керек. Қозғалысты зерттеу оның берілу тәсілдерін анықтаудан басталады. Кинематиканың негізгі мақсаты – нүктенің (дененің) қозғалыс заңын біліп, қозғалысты сипаттайтын барлық кинематикалық шамаларды табу әдістерін анықтау. Нүктенің қозғалысы үш тәсілдердің біреуімен берілуі мүмкін. 1. Векторлық тәсіл. М нүктесі Oxyz санақ жүйесіне қатысты қозғалатын болсын. Нүктенің кез келген уақыт мезетіндегі орнын, оның радиус-векторының (4.1 сурет) t уақытына тәуелдігін беріп, анықтауға болады. . (4.1) Бұл векторлық түрде жазылған нүктенің қозғалыс заңы. 2. Координаттық тәсіл. Нүктенің орнын оның уақыт өтуімен өзгеретін координаттарымен тікелей анықтауға болады . (4.2) Бұл - тік бұрышты декарт координаттарындағы нүктенің қозғалыс заңы. 3. Табиғи тәсіл. Нүкте қозғалысын табиғи тәсілмен беру – бұл оның траекториясын (4.2 сурет), траекториясындағы санақ басы мен санақ бағытын және қозғалыс заңын келесі түрде беру 25) Нүктенің орташа жылдамдығы мен лездік жылдамдығы арасында қандай айырмашылық бар? Нүктенің лездік жылдамдығы. Жылдамдық векторы нүктенің қозғалыс траекториясына жанама бойымен бағытталған Анықтама: Берілген сәттегі нүкте жылдамдығы деп, оның радиус-векторының оның уақыт бойынша алынған туындысына тең болып келген векторлық шаманы айтамыз. 26) Нүкте жылдамдығын векторлық, координаттық және табиғи әдістермен табу. 27) Нүктенің орташа үдеуі мен лездік үдеуінің айырмашылығы неде? Нүкте үдеуін координаттық әдіспен табу. Мысал. 28) Нүкте үдеуін табиғи әдіспен табу. Мысал.Нүкте қозғалысын оның үдеулері арқылы қалайша білуге болады? 29) Қатты дененің ілгерілмелі (ілме) қозғалысы. Қатты дененің ілгерілемелі қозғалысының теңдеуі. 30) Қатты дененің бекітілген өске қатысты айналмалы қозғалысы қандай параметрлермен сипатталады? Бекітілген өске қатысты бірқалыпты айналмалы қозғалыстағы дененің бұрыштық жылдамдығы мен бұрыштық үдеуі қалайша анықталады? Айналу бұрышы неге тең? Қатты дененің тұрақты өсті айналуының теңдеуі 31) Бекітілген өске қатысты айналмалы қозғалыстағы дене нүктесінің жылдамдығы мен үдеуі қалайша анықталады? 32) Қатты дененің жазық параллель қозғалысының теңдеуі. 33) Жазық параллель қозғалыстаға қатты дененің кез-келген нүктесінің жылдамдық векторы. 34) Жазық параллель қозғалыстаға қатты дененің кез-келген нүктесінің үдеу векторы. 35) Жазық фигураның кез-келген нүктесінің жылдамдықтарының лездік центріне қатысты жылдамдық векторы. 36) Қатты дененің құрама қозғалыстары. Екі ілгерілемелі қозғалыстарды қосу. жүктеу/скачать 2.25 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|