Физика-2 курсы бойынша 2006-2007 оқу жылына арналған тірек конспектілері
АТОМНЫҢ ҚҰРЫЛЫСЫ ЖӘНЕ ОНЫҢ СПЕКТРЛЕРІ
жүктеу/скачать 6.81 Mb.
|
- Бұл бет үшін навигация:
- Атомдық спектрлердегі заңдылықтар. Сызықтық спектрлер.
- Т омсон атомының моделі
- Шеңберлік орбиталардың
| АТОМНЫҢ ҚҰРЫЛЫСЫ ЖӘНЕ ОНЫҢ СПЕКТРЛЕРІ
15.1. Атомдық спектрдегі заңдылықтар 15.2. Сызықтық спектрлер 15.3. Томсон атомының модельдері 15.4. Бор постулаттары Атомдық спектрлердегі заңдылықтар. Сызықтық спектрлер. Бальмер (1885 г.) – атомдағы спектр сызықтары группалар құрайды- оларды спектрлік сызықтар сериялары деп атайды. Сутегі атомының спектрінің барлық сызықтарының жиіліктерін келесі формуламен өрнектеуге болады: (15.1) R – Ридберг тұрақтысы , n –бүтін сан, m саны берілген болса, m + 1 санынан бастап барлық бүтін сандарға иеленеді, m = 1 – Лайман сериясы, m = 2 – Бальмер сериясы және басқалар ( 32- сурет). Т омсон атомының моделі (1903 г.) Атомның мөлшерін бағалау. Резерфорд тәжірибесі. Атомның ядролық моделі (1911 г.) Ядроның мөлшерін бағалау. Бор постулаттары. (1913 г.). Атомның ядролық моделі классикалық механика және электродинамика заңдарымен қосылып не атомның, не атомдық спектрлердің заңдылықтарын түсіндіре алмады. Мұндай қиын жағдайдан шығу жолын Дания физигі Н.Бор көрсете білді, бірақ, бұл жол классикалық физика қағидаларына қайшы келді. Бордың екі постулаты: 1. Электрондар ядро айналасында дискреттік стационарлық орбиталар бойымен қозғалады, осындай орбиталарда қозғалғанда сәуле шығарылмайды. 2. Электрондар бір стационарлық орбитадан екінші стационарлық орбитаға ауысқанда сәулелер -энергия кванты түрінде шығарылады немесе жұтылады (15.2) Франк – Герц тәжірибесі (1914 г.). 15.2 суретте тәжірибе 15.2-сурет схемасы көрсетілген. I - сынап парымен толтырылған үшэлектродты лампаның вольтамперлік сыйпаттамасы (15.3-сур.). Токтың максимумдары сетка потенциалының келесі U мәндерінде пайда болатыны көрініп тұр. Франк – Герц тәжірибесін атомдардың энергия деңгейлерінің тек қана дискретті болатыны арқылы түсіндіруге болады. Шеңберлік орбиталардың квантталу ережесі. Фазалық жазықтықта квантталу ережесін келесі түрде алуға болатынын көрсетуге болады (15.3) p – гармониялық осциллятор импульсы, ал q – оның координаты. Импульс моментінің М квантталу шарты мына түрде жазылады: М = n (15.4) Барлық орбиталардың ішінде импульс моменті Планк тұрақтысына бүтін еселі болатын электрон орбиталары ғана болуы мүмкін. жүктеу/скачать 6.81 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|