Г. Шипов теория физического вакуума
жүктеу/скачать 3.52 Mb. Pdf көрінісі
|
| Рис. 32. Квантовая механика отказывается от понятия пробной частицы и описывает частицу с
учетом ее собственного поля, используя универсальное физическое поле - поле инерции Что касается конкретного значения постоянной Планка, то его, по-видимому, надо рассматривать как эмпирический факт, характеризующий геометрические размеры атома водорода. Интересным оказалось то обстоятельство, что вакуумная квантовая теория до- пускает и вероятностную трактовку, удовлетворяя принципу соответствия со старой теорией. Вероятностная трактовка движения протяженного объекта впервые в физике возникла в классической механике Лиувилля. В этой механи- ке при рассмотрении движения капли жидкости как единого целого выделяется особая точка капли - ее центр масс. По мере изменения формы капли меняется и положение центра масс внутри ее. Если плотность капли переменна, то центр масс наиболее вероятное находится в области, где плотность капли максималь- на. Поэтому плотность вещества капли оказывается пропорциональной плотно- сти вероятности найти центр масс в той или иной точке пространства внутри капли. В квантовой теории вместо капли жидкости мы имеем полевой сгусток, обра- зованный полем инерции частицы. Так же как и капля, этот полевой сгусток может менять форму, что, в свою очередь, приводит к изменению положения 57 центра масс сгустка внутри его. Описывая движение полевого сгустка как еди- ного целого через его центр масс, мы с неизбежностью приходим к вероятност- ному описанию движения. Протяженную каплю можно рассматривать как набор точечных частиц, каж- дая из которых характеризуется тремя координатами z у x , , и тремя и импуль- сом с тремя компонентами . , , z y x p p p В механике Лиувилля координаты точек внутри капли образуют конфигурационное пространство (вообще говоря бес- конечно мерное). Если дополнительно связать с каждой точкой конфигурацион- ного пространства капли импульсы, то мы получим фазовое пространство. В механике Лиувилля доказана теорема о сохранении фазового объема, которая приводит к соотношению неопределенности вида . const x p Здесь x рассматривается как разброс координат точек внутри капли, а p как разброс соответствующих им импульсов. Допустим, что капля принимает фор- му линии (вытягивается в линию), тогда ее импульс строго определен, посколь- ку разброс 0 p . Зато каждая точка линии становится равноправной, поэтому координата капли не определена из за соотношения x , которое следует из теоремы о сохранении фазового объема капли. В теории поля для полевого сгустка, состоящего из набора плоских волн, тео- рема о сохранении фазового объема записывается в виде соотношения , x k где x - разброс координат полевого сгустка, а k - разброс волновых векторов плоских волн, образующих полевой сгусток. Если умножить обе части равенст- ва на h и ввести обозначение k h p , то мы получаем известное соотношение неопределенности Гейзенберга . h x p Это соотношение выполняется и для полевого сгустка, образованного набором плоских волн поля инерции в квантовой теории, следующей из теории физиче- ского вакуума. жүктеу/скачать 3.52 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|