Г. Шипов теория физического вакуума
жүктеу/скачать 3.52 Mb. Pdf көрінісі
|
| сительных ко-
ординат Относительная физическая ве- личина Механика Нью- тона Трехмерная инерциальная x, y, z Трехмерная евк- лидова Кинетическая энергия равно- мерного движе- ния Электродинами- ка Максвелла- Лоренца- Эйнштейна Четырехмерная инерциальная x, y, z, ct Четырехмерная псевдоевклидова Длинна и время Теория гравита- ции Эйнштейна Ускоренная ло- кально инерци- альная первого рода x, y, z, ct Четырехмерная риманова Гравитационное поле Геометризиро- ванная электро- динамика Ускоренная ло- кально инерци- альная первого рода x, y, z, ct Четырехмерная риманова Электромагнит- ное поле Легко видеть, что в эту таблицу не входят вращательные координаты 3 2 1 , , . Это и понятно, поскольку все перечисленные в таблице системы отсчета по оп- ределению не вращаются. Поэтому можно сказать, что до сих пор теория отно- сительности развивалась как теория поступательной относительности. Следующий шаг в развитии теории относительности потребовал введения многообразия относительных координат ускоренных систем отсчета, которые испытывают вращение при своем движении. Такие системы отсчета движутся не только в трансляционных координатах, но также и во вращательных. Тео- рия, в которой используются вращательные координаты, требует увеличения размерности пространства событий. Например, если рассматриваются трехмер- ные вращающиеся системы отсчета с трансляционными координатами x, y и z, то они дополнительно описываются тремя вращательными координатами 3 2 1 , , . В этом случае пространство событий шестимерно. Если же мы будем рассматривать четырехмерные вращающиеся системы отсчета, то пространство событий будет уже десятимерным, поскольку в четырехмерном пространстве трансляционных координат x, y, z, ct имеется шесть вращательных координат: три пространственных угла 3 2 1 , , и три псевдоевклидовых угла . , , 3 2 1 Трансляционные и вращательные координаты существенно отличаются по своим свойствам. Трансляционные координаты относятся к классу голономных (или интегрируемых). Движение в голономных координатах характерно тем, что оно не зависит от направления пути в одну и туже точку пространства. Наглядно это свойство изображено на рис. 8, где показано движение в голо- номных координатах x, y, и z из начала координат О до точки Р по отрезкам 1,2 и 3 вдоль осей Ох, Оy и Оz. На рис. 8 а) движение начинается вдоль оси х на ве- 24 личину отрезка 1, затем вдоль оси y на величину отрезка 2 и, наконец, вдоль оси z на величину отрезка 3. В результате мы приходим в точку Р. На рис. 8 б) поря- док движения изменился: сначала движение происходит вдоль оси y на величи- ну отрезка 2, затем вдоль оси х на величину отрезка 1 и, окончательно, вдоль оси z на величину отрезка 3. И опять мы приходим в точку Р. Этот же результат жүктеу/скачать 3.52 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|