а потому предполагаю, если найду на то возможность, рѣшимость и время, гово- рить объ этомъ предметѣ въ особой статьѣ, хотя не считаю предметъ этотъ особенно существеннымъ. 2S) По изслѣдованіямъ Менделѣева и Каяндера, водородъ при малыхъ и увеличенныхъ давленіяхъ (до 8 атм.) сохраняетъ коэффиціентъ расширенія около 0,00367, но газы съ большимъ вѣсомъ частицы даютъ большія числа. Для легчай- шихъ газовъ, каковы х, ннкакого иного числа взять нельзя, какъ найденное для водорода.
—
31 —
земли, солнца и всякихъ иныхъ свѣтилъ. Къ разсчету этой скорости теперь и обратимся. Извѣстно, что тѣло, брошенное вверхъ, падаетъ обратно, опи- сывая траекторію, форма которой опредѣляется основною параболою, и взлетаетъ тѣмъ выше, при томъ же направленіи бросанія, чѣмъ болыие сообщенная ему начальная скорость, и понятно, что (помимо сопротивленія воздуха, котораго нѣтъ на границѣ атмосферы, гдѣ и ведется дальнѣйшій разсчетъ) скорость можетъ быть доведена до та- кой, что брошенное тѣло перелетитъ сферу земного притяженія и падетъ на другое свѣтило или станетъ обращаться, какъ спутникъ около земли по закону всеобщаго тяготѣнія. Механика (кинематика) рѣшаетъ задачу о нахожденіи такой скорости, и я, для ясности, со- шлюсь на рѣшеніе въ курсѣ профессора Д. К. Бобылева („Курсъ аналитической механики", II часть, изд. 1883 г., стр. 118— 123), гдѣ показано, что искомая скорость, не принимая во вниманіе центро- бѣжной силы и сопротивленія среды, опредѣляется тѣмъ, что она должна быть больше квадратнаго корня изъ удвоенной массы притя- гивающаго тѣла, дѣленной на разстояніе отъ центра притяженія до
