Магнит постоянный магнит сверхпроводящий магнитная анизотропия



бет1/18
Дата06.07.2016
өлшемі3.14 Mb.
#181198
  1   2   3   4   5   6   7   8   9   ...   18

М


МАГАЗИНЫ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ВЕ­ЛИЧИН

МАГИЧЕСКИЕ ЯДРА

МАГНЕТИЗМ

МАГНЕТИК

МАГНЕТОКАЛОРИЧЕСКИЙ ЭФ­ФЕКТ

МАГНЕТОН

МАГНЕТОСОПРОТИВЛЕНИЕ

МАГНИТОЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ЭФ­ФЕКТ

МАГНЕТРОН

МАГНИТ ПОСТОЯННЫЙ

МАГНИТ СВЕРХПРОВОДЯЩИЙ

МАГНИТНАЯ АНИЗОТРОПИЯ

МАГНИТНАЯ АНТЕННА

МАГНИТНАЯ ВОСПРИИМЧИ­ВОСТЬ

МАГНИТНАЯ ВЯЗКОСТЬ

МАГНИТНАЯ ГИДРОДИНАМИКА

МАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ

МАГНИТНАЯ ПОСТОЯННАЯ

МАГНИТНАЯ ПРОНИЦАЕМОСТЬ

МАГНИТНАЯ СИММЕТРИЯ

МАГНИТНАЯ СТРУКТУРА АТОМ­НАЯ

МАГНИТНАЯ ТЕКСТУРА

МАГНИТНАЯ ТЕРМОМЕТРИЯ

МАГНИТНАЯ ЦЕПЬ

МАГНИТНОЕ ДАВЛЕНИЕ

МАГНИТНОЕ НАСЫЩЕНИЕ

МАГНИТНОЕ ОХЛАЖДЕНИЕ

МАГНИТНОЕ ПОЛЕ

МАГНИТНОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ

МАГНИТНОЕ СТАРЕНИЕ

МАГНИТНО-ЖЕСТКИЕ МАТЕРИА­ЛЫ

МАГНИТНО-МЯГКИЕ МАТЕРИА­ЛЫ

МАГНИТНО-ТВЁРДЫЕ МАТЕРИА­ЛЫ

МАГНИТНЫЕ ВЕСЫ

МАГНИТНЫЕ ЗЕРКАЛА

МАГНИТНЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ

МАГНИТНЫЕ ЛИНЗЫ

МАГНИТНЫЕ ЛОВУШКИ

МАГНИТНЫЕ МАТЕРИАЛЫ

МАГНИТНЫЕ ПОЛУПРОВОДНИКИ

МАГНИТНЫЕ ЭТАЛОНЫ

МАГНИТНЫЙ ГИСТЕРЕЗИС

МАГНИТНЫЙ ЗАРЯД

МАГНИТНЫЙ МОМЕНТ

МАГНИТНЫЙ МОНОПОЛЬ

МАГНИТНЫЙ ПОЛЮС

МАГНИТНЫЙ ПОТЕНЦИАЛОМЕТР

МАГНИТНЫЙ ПОТОК

МАГНИТНЫЙ ПРОБОЙ

МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС

МАГНИТНЫЙ СПЕКТРОМЕТР

МАГНИТОГИДРОДИНАМИЧЕСКИЙ ГЕНЕРАТОР

МАГНИТОДВИЖУЩАЯ СИЛА

МАГНИТОДИЭЛЕКТРИКИ

МАГНИТОЗВУКОВЫЕ ВОЛНЫ

МАГНИТОМЕТР

МАГНИТОМЕХАНИЧЕСКИЕ ЯВ­ЛЕНИЯ

МАГНИТОМЕХАНИЧЕСКОЕ ОТНО­ШЕНИЕ

МАГНИТООПТИКА

МАГНИТОРЕЗИСТИВНЫЙ ЭФ­ФЕКТ

МАГНИТОРЕЗОНАНСНЫЙ МАСС-СПЕКТРОМЕТР

МАГНИТОСТАТИКА

МАГНИТОСТРИКЦИОННЫЕ МА­ТЕРИАЛЫ

МАГНИТОСТРИКЦИОННЫЙ ПРЕ­ОБРАЗОВАТЕЛЬ

МАГНИТОСТРИКЦИЯ

МАГНИТОСФЕРА

МАГНИТОТЕПЛОВЫЕ ЯВЛЕНИЯ

МАГНИТОТОРМОЗНОЕ ИЗЛУЧЕ­НИЕ

МАГНИТОУПРУГИЕ ВОЛНЫ

МАГНИТОУПРУГИЙ ЭФФЕКТ

МАГНИТОЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ИЗ­МЕРИТЕЛЬНЫЙ МЕХАНИЗМ

МАГНОН

МАГНОН-ФОНОННОЕ ВЗАИМОДЕЙ­СТВИЕ

МАГНУСА ЭФФЕКТ

МАДЖИ — РИГИ — ЛЕДЮКА ЭФ­ФЕКТ

МАЗЕРНЫЙ ЭФФЕКТ В КОСМОСЕ

МАЙКЕЛЬСОНА ОПЫТ

МАЙКЕЛЬСОНА ЭШЕЛОН

МАКРОМОЛЕКУЛА

МАКСВЕЛЛ

МАКСВЕЛЛА ДИСК

МАКСВЕЛЛА РАСПРЕДЕЛЕНИЕ

МАКСВЕЛЛА ТРЕУГОЛЬНИК

МАКСВЕЛЛА УРАВНЕНИЯ

МАЛЮСА ЗАКОН

МАНДЕЛЬШТАМА — БРИЛЛЮЭНА РАССЕЯНИЕ

МАНОМЕТРИЧЕСКИЙ ТЕРМОМЕТР

МАСКИРОВКА ЗВУКА

МАССА ПОКОЯ

МАСС-АНАЛИЗАТОР

МАССОВАЯ СИЛА

МАССОВОЕ ЧИСЛО

МАСС-СЕПАРАТОР

МАСС-СПЕКТРОМЕТР

МАСС-СПЕКТРОСКОПИЯ

МАССЫ ИЗБЫТОК

МАССЫ СОХРАНЕНИЯ ЗАКОН

МАСШТАБ ИЗОБРАЖЕНИЯ

МАСШТАБНАЯ ИНВАРИАНТ­НОСТЬ

МАТЕМАТИЧЕСКИЙ МАЯТНИК

МАТЕРИАЛЬНАЯ ТОЧКА

МАТОВАЯ ПОВЕРХНОСТЬ

МАТРИЦА ПЛОТНОСТИ

МАТРИЦА РАССЕЯНИЯ

МАХА КОНУС

МАХА ЧИСЛО

МАХЕ (единица Махе)

МАЯТНИК

МГД-ГЕНЕРАТОР

М — Д — П-СТРУКТУРА

МЕГА...

МЕДЛЕННЫЕ НЕЙТРОНЫ

МЕЖАТОМНОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ

МЕЖДУНАРОДНАЯ ПРАКТИЧЕ­СКАЯ ТЕМПЕРАТУРНАЯ ШКАЛА

МЕЖДУНАРОДНАЯ СИСТЕМА ЕДИ­НИЦ

МЕЖМОЛЕКУЛЯРНОЕ ВЗАИМО­ДЕЙСТВИЕ

МЕЗОАТОМ

МЕЗОМОРФНОЕ СОСТОЯНИЕ

МЕЗОННАЯ ФАБРИКА

МЕЗОННАЯ ХИМИЯ

МЕЗОНЫ

МЕЗОНЫ СО СКРЫТЫМ «ОЧАРО­ВАНИЕМ»

МЕЙСНЕРА ЭФФЕКТ

МЕМБРАНА

МЕНИСК

МЕНИСКОВЫЕ СИСТЕМЫ

МЕРЫ

МЕРЫ ВМЕСТИМОСТИ

МЕРЫ ДЛИНЫ

МЕРЫ УГЛОВЫЕ

МЕРЫ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ВЕЛИ­ЧИН

МЁССБАУЭРА ЭФФЕКТ

МЁССБАУЭРОВСКАЯ СПЕКТРОСКО­ПИЯ

МЕТАЛЛИДЫ

МЕТАЛЛИЧЕСКАЯ СВЯЗЬ

МЕТАЛЛИЧЕСКИЕ СОЕДИНЕНИЯ

МЕТАЛЛИЧЕСКИЕ СТЁКЛА

МЕТАЛЛООПТИКА

МЕТАЛЛОФИЗИКА

МЕТАЛЛЫ

МЕТАМАГНЕТИК

МЕТАСТАБИЛЬНОЕ СОСТОЯНИЕ

МЕТАСТАБИЛЬНОЕ СОСТОЯНИЕ квантовых систем

МЕТАЦЕНТР

МЕТАЦЕНТРИЧЕСКАЯ ВЫСОТА

МЕТРИКА ПРОСТРАНСТВА-ВРЕ­МЕНИ

МЕТРИЧЕСКАЯ СИСТЕМА МЕР

МЕТРИЧЕСКИЙ ТЕНЗОР

МЕТРОЛОГИЧЕСКАЯ СЛУЖБА

МЕТРОЛОГИЯ

МЕХАНИКА

МЕХАНИКА СПЛОШНОЙ СРЕДЫ

МЕХАНИКА СЫПУЧИХ СРЕД

МЕХАНИКА ТЕЛ ПЕРЕМЕННОЙ МАССЫ

МЕХАНИЧЕСКИЙ ЭКВИВАЛЕНТ СВЕТА

МЕХАНИЧЕСКИЙ ЭКВИВАЛЕНТ ТЕПЛОТЫ

МЕХАНОКАЛОРИЧЕСКИЙ ЭФ­ФЕКТ

МЕХАНОСТРИКЦИЯ

МЕЧЕНЫЕ АТОМЫ

МИГРАЦИЯ ЭНЕРГИИ

МИДЕЛЕВОЕ СЕЧЕНИЕ

МИКРО...

МИКРОВОЛНОВАЯ СПЕКТРОСКО­ПИЯ

МИКРОКАНОНИЧЕСКИЙ АН­САМБЛЬ ГИББСА

МИКРОКАНОНИЧЕСКОЕ РАСПРЕ­ДЕЛЕНИЕ ГИББСА

МИКРОН

МИКРОНАПРЯЖЕНИЯ

МИКРОПРИЧИННОСТИ УСЛОВИЕ

МИКРОПРОЕКЦИЯ

МИКРОСКОП

МИКРОСКОПИЯ

МИКРОТРОН

МИКРОФОН

МИКРОЭЛЕКТРОНИКА

МИЛЛЕРА ИНДЕКСЫ

МИЛЛИ...

МИЛЛИБАР

МИЛЛИМЕТР ВОДЯНОГО СТОЛБА

МИЛЛИМЕТР РТУТНОГО СТОЛБА

МИНКОВСКОГО ПРОСТРАНСТВО-ВРЕМЯ

МИРА

МИРОВАЯ ЛИНИЯ

МКГСС СИСТЕМА ЕДИНИЦ

МКС СИСТЕМА ЕДИНИЦ

МКСА СИСТЕМА ЕДИНИЦ

МКСК СИСТЕМА ЕДИНИЦ

МНИМОЕ ИЗОБРАЖЕНИЕ

МНОГОУГОЛЬНИК ВЕРЕВОЧНЫЙ (Вариньона многоугольник)

МНОГОУГОЛЬНИК СИЛ

МНОГОФОТОННАЯ ИОНИЗАЦИЯ

МНОГОФОТОННЫЕ ПРОЦЕССЫ

МНОГОФОТОННЫЙ ФОТОЭФФЕКТ

МНОЖЕСТВЕННЫЕ ПРОЦЕССЫ

МОДЕЛИРОВАНИЕ

МОДУЛИ УПРУГОСТИ

МОДУЛЯЦИЯ

МОДУЛЯЦИЯ КОЛЕБАНИЙ

МОДУЛЯЦИЯ СВЕТА

МОДЫ

МОЗЛИ ЗАКОН

МОЛЕКУЛА

МОЛЕКУЛЯРНАЯ АКУСТИКА

МОЛЕКУЛЯРНАЯ МАССА

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА

МОЛЕКУЛЯРНОЕ ТЕЧЕНИЕ

МОЛЕКУЛЯРНЫЕ И АТОМНЫЕ ПУЧКИ

МОЛЕКУЛЯРНЫЕ КРИСТАЛЛЫ

МОЛЕКУЛЯРНЫЕ СПЕКТРЫ

МОЛЕКУЛЯРНЫЙ ГЕНЕРАТОР

МОЛТЕРА ЭФФЕКТ

МОЛЬ

МОМЕНТ ИНЕРЦИИ

МОМЕНТ КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕ­НИЯ

МОМЕНТ ОРБИТАЛЬНЫЙ

МОМЕНТ СИЛЫ

МОНОКРИСТАЛЛ

МОНОМОЛЕКУЛЯРНЫЙ СЛОЙ

МОНОПОЛЬ ДИРАКА

МОНОПОЛЬНЫЙ МАСС-СПЕКТРО­МЕТР

МОНОХРОМАТИЧЕСКИЙ СВЕТ

МОНОХРОМАТИЧЕСКОЕ ИЗЛУЧЕ­НИЕ

МОНОХРОМАТОР

МОСТ ИЗМЕРИТЕЛЬНЫЙ

МОЩНОСТЬ

МОЩНОСТЬ ЗВУКА

МТС СИСТЕМА ЕДИНИЦ

МУЗЫКАЛЬНАЯ АКУСТИКА

МУЛЬТИПЛEТНОСТЬ

МУЛЬТИПОЛЬ

МУЛЬТИПОЛЬНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ

МУТНЫЕ СРЕДЫ

МЮ-МЕЗОНЫ

МЮОНИЙ

МЮОННЫЙ АТОМ

МЮОННЫЙ КАТАЛИЗ

МЮОНЫ


МАГАЗИНЫ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ВЕ­ЛИЧИН, конструктивно объединён­ные наборы мер пассивных электрич. величин (сопротивления, ёмкости, ин­дуктивности, взаимной индуктивно­сти), позволяющие воспроизводить ди­скретный или непрерывный ряд значе­ний этих величин в определ. диапазо­не. Используются в измерит. практи­ке, особенно при высокоточных изме­рениях методами сравнения (см., напр., Мост измерительный).

Наборы мер, входящих в М. э. в., разделяются на декады. Каждую из декад обычно образуют 9 или 10 мер одинакового номин. значения. Соеди­нение мер в разл. комбинациях при помощи коммутирующего устройства позволяет воспроизводить разл. зна­чения электрич. величины. По виду коммутирующего устройства разли­чают рычажные, штепсельные, вилоч­ные, зажимные М. э. в. Получили рас­пространение цифроаналоговые пре­образователи (ЦАПы), представляющие собой автоматически (дистанцион­но) управляемые М. э. в.

Самая многочисл. группа М. э. в.— магазины сопротивлений для пост. и перем. токов. Пром-стью выпускаются магазины, воспроизводящие сопротив­ления от 0,01 Ом до 1000 ГОм, с час­тотным диапазоном до 70 кГц и осн. относит. погрешностью измерений до 0,01%. Магазины ёмкостей воспроиз­водят ёмкость до 100 мкФ (наимень­шая декада может быть плавно регу­лируемой), частотный диапазон — до 20 кГц, осн. относит. погрешность — до 0,05%.

Магазины индуктивностей воспроиз­водят индуктивность до 100 мГн в час­тотном диапазоне до 10 кГц и обладают осн. относит. погрешностью измерений до 0,05%. Пром-стью выпускаются также магазины взаимных индуктив­ностей.

Техн. требования к М. э. в. стандар­тизованы в ГОСТе 22261—76 (общие требования), ГОСТе 23737—79 (мага­зины сопротивлений), ГОСТе 6746—75

(магазины ёмкостей), ГОСТе 21175—75 (магазины индуктивностей), ГОСТе 20798—75 (магазины взаимных ин­дуктивностей) .

• Основы электроизмерительной техники, М., 1972; Справочник по электроизмеритель­ным приборам, 2 изд., Л., 1977.

В. П. Кузнецов.

МАГИЧЕСКИЕ ЯДРА, ядра, в к-рых число протонов Z или число нейтронов N равно одному из т. н. м а г и ч е с к и х ч и с е л — 2, 8, 20, 28, 50, 82, 126. Ядра, подобные 20882Pb (Z=82, N=126), в к-рых и Z и N — магиче­ские, наз. дважды магичес­кими. М. я. выделяются среди др. ядер повыш. устойчивостью, большей распространённостью в природе и др. особенностями, напр. наблюдается уменьшение энергии отрыва нуклона от ядра при переходе через магич. число. Так, для ядер с N от 124 до 128 энергия отрыва 82-го протона ~8,5 МэВ, тогда как энергия отрыва 83-го протона лишь ~4,4 МэВ. Суще­ствование М. я. послужило одним из доводов в пользу оболочечной модели ядра, согласно к-рой нуклоны запол-

356

няют систему нейтронных и протон­ных оболочек с определ. числом мест в каждой; магич. числа соответствуют целиком заполненным оболочкам (см. Ядро атомное).



Ф. Л. Шапиро.

МАГНЕТИЗМ, 1) особая форма вз-ствия между электрич. токами, меж­ду токами и магнитами (т. е. телами с магнитным моментом) и между маг­нитами; 2) раздел физики, изучаю­щий это взаимодействие и св-ва в-в (магнетиков), в к-рых оно проявляется.

Основные проявления магнетизма. В наиболее общем виде М. можно оп­ределить как особую форму матер. вз-ствий, возникающих между движу­щимися электрически заряж. ч-цами. Передача магн. вз-ствия, реализую­щая связь между пространственно-разделёнными телами, осуществляется магнитным полем. Оно представляет собой наряду с электрич. полем одно из проявлений эл.-магн. формы дви­жения материи (см. Электромагнит­ное поле). Между магн. и электрич. полями нет полной симметрии. Источ­никами электрич. поля явл. электрич. заряды, но аналогичных магн. заря­дов пока не наблюдали в природе, хотя гипотезы об их существовании высказывались (см. Магнитный монополь). Источник магн. поля — движу­щийся электрич. заряд, т. е. электрич. ток. В ат. масштабах для эл-нов и нук­лонов (протонов, нейтронов) имеются два типа мпкроскопич. токов — орби­тальные, связанные с переносом цент­ра тяжести этих ч-ц в атоме, и спино­вые, связанные с их внутр. движением.

Количеств. характеристикой М. час­тиц явл. их орбитальный и спиновый магн. моменты. Поскольку все микро­структурные элементы в-в — элек­троны, протоны и нейтроны — обла­дают магн. моментами, то и любые их комбинации — ат. ядра и электронные оболочки, а также и комбинации их комбинаций, т. е. атомы, молекулы и макроскопич. тела, могут в принципе быть источниками М. Т. о., по сущест­ву все в-ва обладают магн. св-вами.

Известны два осн. эффекта воздейст­вия внеш. магн. поля на в-ва. Во-первых, в соответствии с законом эл.-магн. индукции Фарадея внеш. магн. поле всегда создаёт в в-ве такой индукц. ток, магн. поле к-рого направле­но против нач. поля (Ленца правило). Поэтому создаваемый внеш. полем магн. момент в-ва всегда направлен противоположно внеш. полю (см. Диа­магнетизм). Во-вторых, если атом об­ладает отличным от нуля магн. мо­ментом (спиновым, орбитальным или тем и другим), то внеш. поле будет стремиться ориентировать его вдоль своего направления. В результате воз­никает параллельный полю магн. мо­мент, к-рый наз. парамагнит­ным (см. Парамагнетизм).

Существ. влияние на магн. свойства в-ва могут оказать также внутр. вз-ствия (электрич. и магн. природы) между микрочастицами — носителя­ми магн. момента (атомами и др.).

В нек-рых случаях благодаря этим вз-ствиям оказывается энергетически выгоднее, чтобы в в-ве существовала самопроизвольная (не зависящая от внеш. поля) упорядоченность в ориен­тации магн. моментов ч-ц (ат. магн. порядок). В-ва, в к-рых ат. магн. мо­менты ориентированы параллельно друг другу, наз. ферромагнетиками (см. Ферромагнетизм), соответственно антиферромагнетиками наз. в-ва, в к-рых соседние ат. моменты располо­жены антипараллельно (см. Антифер­ромагнетизм). Кроме таких коллинеарных ферро- и антиферромагнит­ных ат. структур, наблюдаются и неколлинеарные (винтовые, треугольные и др.).

Сложность ат. структуры в-в, по­строенных из огромного числа атомов, приводит к практически неисчерпае­мому разнообразию их магн. св-в. При рассмотрении магн. свойств в-в для них употребляют общий термин «магнетики». Взаимосвязь магн. свойств в-в с их немагн. св-вами (электрич., механич., оптическими и т. д.) позволяет очень часто использовать исследования магн. св-в как источник информации о внутр. структуре микрочастиц и тел макроскопич. размеров. Огромный ди­апазон магн. явлений, простирающий­ся от М. элем. ч-ц до М. косм. тел (Зем­ли, Солнца, звёзд и др.), объясняет глубокий интерес к М. со стороны мн. наук (физики, астрофизики, химии, биологии) и его широкое применение в технике. Рассмотрению связанных с этим вопросов посвящены статьи: Солнечный ветер, Земной магнетизм, Магнитосфера, Магнитное поле, Маг­нитная гидродинамика, Магнитная структура атомная, Магнитные ма­териалы, Магнит постоянный и др.

Магнетизм веществ. Макроскопич. описание магн. свойств в-в обычно проводится в рамках теории эл.-магн. поля (см. Максвелла уравнения), тер­модинамики и статистической физи­ки. Одной из осн. макроскопич. хар-к магнетика, определяющих его термодинамич. состояние, явл. вектор на­магниченности J (суммарный магн. момент ед. объёма магнетика). Вектор Jф-ция напряжённости магн. поля Н. Графически зависимость J(H) изоб­ражается кривой намагни­чивания, имеющей разл. вид у разных магнетиков. В ряде в-в между J и Н существует линейная зависи­мость: J=H, где  — магнитная восприимчивость ед. объёма в-ва (у диамагнетиков <0, у парамагнети­ков >0). У ферромагнетиков J свя­зана с H нелинейно; у них восприим­чивость зависит не только от темп-ры Т и свойств вещества, но и от по­ля H.

Термодинамически намагниченность J магнетика определяется через по­тенциал термодинамический Ф(Н, Т, р) по ф-ле: J=-(дФ/дН)Т,р (р — давление). В свою очередь, расчёт Ф(Н, Т, р) основан на соотноше­нии Гиббса — Богуславского: Ф= -kTlnZ(H, T,p), где Z(H,Т,р)— статистическая сумма.

Из общих положений классич. статистич. физики следует, что электронные системы не могут обладать термо­динамически устойчивым магн. мо­ментом (Бора — ван-Лёвен теорема), но это противоречит опыту. Квантовая механика, объяснившая устойчивость атома, дала объяснение и М. атомов и макроскопич. тел. М. атомов и молекул обусловлен спиновыми магн. момен­тами их эл-нов, движением эл-нов в оболочках атомов и молекул (т. н. орбитальным М.), спиновым и орбитальным М. нуклонов ядер. В мно­гоэлектронных атомах сложение орби­тальных и спиновых магн. моментов производится по законам пространств. квантования — результирующий магн. момент j определяется полным угло­вым квантовым числом j и равен: j=gj(j(j+1)Б),где gj — Ланде множитель, б магнетон Бора.

У атомов инертных газов (Не, Ar, Ne и др.) электронные оболочки маг­нитно нейтральны (их суммарный магн. момент равен нулю). Во внеш. магн. поле инертные газы проявляют диамагн. св-ва. Электронная оболочка атомов щелочных металлов (Li, Na, К и др.) обладает лишь спиновым магн. моментом валентного эл-на, орби­тальный магн. момент этих атомов ра­вен нулю. В результате атомы щелоч­ных металлов парамагнитны. У атомов переходных металлов [Fe, Co, Ni, ред­коземельных металлов (РЗМ) и др.] не достроены d- и f-слои их электрон­ных оболочек. Спиновые и орбиталь­ные магн. моменты эл-нов этих слоев не скомпенсированы, что приводит к существованию у изолированных ато­мов Fe, Co, Ni и РЗМ значит. магн. мо­мента.

Магн. свойства в-в определяются природой ат. носителей М. и хар-ром их вз-ствий. Даже в-во одного и того же хим. состава в зависимости от внеш. условий, а также крист. или фазовой структуры (напр., степени упорядоче­ния атомов в сплавах и т. п.) может об­ладать разл. магн. св-вами. Напр., Fe, Со и Ni в крист. состоянии ниже определ. темп-ры (Кюри точка) обла­дают ферромагн. св-вами, выше точки Кюри они парамагнитны. То же на­блюдается и у антиферромагнетиков, их критич. темп-ру наз. Нееля точкой. У нек-рых РЗМ между ферро- и пара­магнитной температурными областями существует антиферромагн. область.

Количественно вз-ствие между ат. носителями М. в в-ве можно охаракте­ризовать величиной энергии этого вз-ствия вз, рассчитанной на отд. пару частиц — носителей магн. момента. Энергию вз, обусловленную электрич. и магн. вз-ствием ч-ц, можно сопоста­вить с величинами энергий др. ат. вз-ствий: с энергией ч-цы, имеющей

357

магн. момент порядка ~б в нек-ром эффективном магн. поле Hэфф, т. е. с H=БHэфф, и со ср. энергией теп­лового движения ч-цы при нек-рой эффективной критич. темп-ре Тк, т. е. T=kTк (Hэфф и Тк служат мерами энергии вз-ствия ч-ц). При значениях напряжённости внеш. поля H



Достарыңызбен бөлісу:
  1   2   3   4   5   6   7   8   9   ...   18




©dereksiz.org 2024
әкімшілігінің қараңыз

    Басты бет