Высшее образование


Расчет цикла холодильных машин



Pdf көрінісі
бет6/150
Дата05.09.2023
өлшемі4.17 Mb.
#476602
түріУчебник
1   2   3   4   5   6   7   8   9   ...   150
КНИГА 16 Bolshakov Holod

2.2. Расчет цикла холодильных машин 
В изотермическом процессе 4— 1 (см. рис. 2) каждый килограмм циркулирующего 
холодильного агента получает от охлаждаемого тела теплоту д
0

которая называется удельной 
массовой холодопроизводительностью холодильного агента, выражается площадью а— 4—1 
— b 
и равенством 
q
0
 = T
H
 (S
b
 – S
a
). (1) 
В адиабатическом процессе 1—2 при затрате работы /
к
холодильный агент 
сжимается и его температура повышается от Т
н
 
до Т
ос

В изотермическом процессе 2— 3 
каждый килограмм циркулирующего холодильного агента отдает окружающей среде 
теплоту q, измеряемую площадью а — 3 — 2—b: 
 
T
o.c 
(S
b
 S
a
). (2) 
В заключительном адиабатическом процессе 3— 4 холодильный агент расширяется с 
получением l
K
, в результате температура его понижается с Т
ос
 
до Т
н
. 
Работа l превращается в теплоту, подводимую к холодильному агенту, и 
определяется как разность работ: работы l
к
, затраченной на сжатие холодильного агента, и 
работы l
р
, полученной при его расширении: 
l = l
k
 – l
p
. (3) 
В соответствии с первым началом термодинамики сумма энергии, подведенной к 
холодильному агенту, должна быть равна сумме энергии, отведенной от него: 
q = q
0
 + l. (4) 
Отсюда 
l = q – q
0
. (5) 
В S— T - диаграмме работа цикла выражается площадью 1—2— 3--4. 


12 
Отношение теплоты, полученной холодильным агентом от охлаждаемого тела q
0
, к 
работе цикла l называется холодильным коэффициентом, который характеризует 
эффективность осуществления холодильного цикла: 

ε = q
0
 / l. (6) 
С учетом равенств (1) и (2) холодильный коэффициент можно выразить через 
температуры: 
 

ε = T
H
 / (T
oc
 – T
H
). (7) 
Из этого следует, что при температуре окружающей среды Т
ос 
затраты работы на 
единицу отведенной теплоты будут тем боль
ше, чем ниже температура Т
н

Совокупность 
технических устройств, обеспечивающих осуществление холодильного цикла, называется 
холодильной машиной.
Обратимый цикл теплового насоса также может быть представлен циклом Карно 5— 
6— 7— 8 
(см. рис. 2). 
В этом случае теплота q
0

полученная 1 кг холодильного агента от окружающей 
среды, соответствует площади с— 8— 5— d, а теплота q
b

отданная телу с высокой 
температурой Т
в

выражается площадью с— 7—6d. 
Работа цикла l = q
b
 – q
0

соответствует площади 5— 6— 7— 8. 
Эффективность цикла теплового насоса определяется отношением полученной 
теплоты к затраченной работе: 
μ = q
b
 / l 
или через температуру: 
 
μ =  Т
B
 / 

В
 – 
Т
o.c
). (8) 
Это отношение называется коэффициентом преобразования теплоты μ. 
Как следует из этого выражения, величина μ всегда больше единицы. Это 
свидетельствует о том, что с энергетической точки зрения для отопления целесообразно 
применять цикл теплового насоса, а не электрический нагреватель. Но при этом надо 
учитывать, что стоимость холодильного оборудования выше, чем теплового. 
Работа комбинированного обратного цикла соответствует площади 9— 10— 11— 12, 
а отведенная от охлаждаемого тела теплота — площади е—12— 9—f. По такому циклу могут 
работать машины, одновременно охлаждающие (например, пищевые продукты) и 
нагревающие (воду или воздух) для технологических либо бытовых целей. 
В случаях, когда температура охлаждаемого тела переменна, а окружающей среды 
постоянна, надо иметь в виду, что холодильный коэффициент цикла Карно будет меньше, 
чем холодильный коэффициент соответствующего обратного цикла при неизменной 
температуре охлаждаемого тела. 
Реальные циклы необратимы вследствие необратимости действительных процессов, 
происходящих при их осуществлении: теплообмена при конечной разности температур, 
расширения и сжатия при наличии трения, дросселирования. 
Термодинамическое совершенствование цикла определяется сопоставлением его с 
обратимым 
циклом, 
имеющим 
ту 
же 
величину 
удельной 
массовой 
холодопроизводительности, и оценивается коэффициентом обратимости η, равным 
отношению их холодильных коэффициентов: 
η = ε / ε
обр
 = l
обр
 / l, (9) 
 


13 
где ε, ε
обр
 — 
холодильный коэффициент соответственно реального и обратимого цикловl
обр
 , 
l — 
работа соответственно реального и обратимого циклов.  
Холодильный коэффициент обратимого цикла Карно ε
обр
больше холодильного 
коэффициента любого из циклов, осуществляемых в тех же температурных пределах, 
поэтому ε < ε
обр
 
и η < 1. Чем больше необратимость (приращение энтропии) цикла, тем 
большую работу надо затратить для получения одного и того же полезного эффекта. 


Достарыңызбен бөлісу:
1   2   3   4   5   6   7   8   9   ...   150




©dereksiz.org 2024
әкімшілігінің қараңыз

    Басты бет