Зеркальная антенна с моноимпульсным
Геометрические характеристики параболоидного зеркала
жүктеу/скачать 0.53 Mb. Pdf көрінісі
|
| 2.1 Геометрические характеристики параболоидного зеркала.
Нормаль к поверхности параболоида в любой точке 𝑀(𝜌, 𝜓, 𝜉) лежит в плоскости, содержащий ось Z, и составляет угол 𝜓 2 с прямой, соединяющей эту точку с фокусом. Рисунок 2 – Геометрические характеристики параболоидного зеркала Любое сечение параболоида плоскостью, содержащее ось Z, является параболой с фокусом в точке F. Кривая, получающаяся при сечении параболоида плоскостью, параллельной оси Z, является также и параболой с тем же фокусным расстоянием f. Из первого свойства следует, что если поместить точечный источник электромагнитных волн в фокусе параболоида, то все лучи после отражение будут параллельны оси Z. Это означает, что отраженная волна будет плоской с фронтом, перпендикулярным оси Z параболоида (рисунок 3). Рисунок 3 – Формирование плоского фронта волны 10 Из второго свойства следует, что для анализа вопросов отражения волн от поверхности зеркала и наведения на нем токов можно ограничиться рассмотрением любого сечения зеркала плоскостью, проходящей через ось Z или параллельно ей. Кроме того, из второго свойства вытекает, что для контроля точности изготовления параболического зеркала достаточно иметь только один шаблон. При анализе параболических зеркал удобно одновременно использовать различные системы координат, переходя в процессе анализа от одной к другой, более удобной для последующих расчетов. Поверхность, ограниченная кромкой параболоида и плоскостью, называется раскрывом зеркала. Радиус этой поверхности называется радиусом раскрыва. Угол, под которым видно зеркало из фокуса, называется углом раскрыва зеркала. Форму зеркала (рисунок 4) удобно характеризовать либо отношением радиуса раскрыва к двойному расстоянию (параметру параболоида) 𝑅 0 2𝑓 ⁄ = 𝑅 0 𝑃 ⁄ , либо величиной половины раскрыва 𝜓 0 . Зеркало называют мелким, или длиннофокусным, если 𝜓 0 < 𝜋 2 ⁄ , глубоким, или короткофокусным, если 𝜓 0 > 𝜋 2 ⁄ . Рисунок 4 – Выбор формы зеркала Легко найти связь между отношением 𝑅 0 𝑃 ⁄ и углом 𝜓 0 . Из рисунка 4 следует, что sin 𝜓 0 = 𝑅 0 𝜌 = 𝑅 0 𝑃 (1 + cos 𝜓 0 ) 11 𝑅 0 𝑃 = sin 𝜓 0 1 + cos 𝜓 0 = tan 𝜓 0 𝑃 У длиннофокусного параболоида 𝑅 0 < 𝑃 , у короткофокусного 𝑅 0 > 𝑃 . При 𝜓 0 = 𝜋 2 ⁄ (фокус лежит в плоскости раскрыва зеркала) 𝑅 0 = 𝑃 . жүктеу/скачать 0.53 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|