15 –дәріс тақырыбы
Абсолют серпімді соққы (k=1)
жүктеу/скачать 144.94 Kb.
|
- Бұл бет үшін навигация:
- Абсолют серпімді емес соққы ( k =0).
- 4.7.5 Екі шардың тік орталық соққысы
| Абсолют серпімді соққы (k=1). Бұл жағдайда (4.7.9)-дан болатынын көреміз, яғни түсу бұрышы шағылу бұрышына тең. (4.7.10)-нан мынаны аламыз:
демек соққы кезінде шардың жылдамдығының шамасы өзгермейді. Соңында (4.7.11)-ден соққы импульсін аламыз Абсолют серпімді емес соққы (k=0). (4.7.9)-дан мынаны аламыз: , яғни шар соққы соңында жазықтыққа жанама бойымен қозғалады. Бұл кездегі жылдамдық: , ал соққы импульсі абсолют серпімді соққыдағы соққы импульсінен екі есе аз болады: . 4.7.5 Екі шардың тік орталық соққысы Екі дене соқтығысқан кезде олардың түйісу нүктесіне ортақ нормаль денелердің массалар центрінен өтетін болса, ал денелердің соққы басындағы жылдамдықтары осы ортақ нормальмен бағытталса, онда екі дененің соққысын тік орталық соққы дейді. Бір түзудің бойымен қозғалатын екі шардың соққысы осындай соққы болады (3.41 сурет). Шарлардың массаларын және , соққы басындағы жылдамдықтарын және , соққы соңындағы жылдамдықтарын және деп белгілейік. және массалар центрлері арқылы әрқашан -ден -ге бағытталатын координата өсін жүргізейік (3.41 сурет). Соққы орын алу үшін бірінші шар екінші шарды қуып жету керек, яғни мынандай қатынас орындалуы тиіс: . Соғысатын дене соғылатын денеден оза алмайды, сондықтан мына теңсіздік орындалады: . , , және -ны белгілі деп есептеп, және -ті табамыз. Соқтығысатын денелерді бір жүйе деп алып, оларға қозғалыс мөлшерінің өзгеруі туралы теореманы қолданамыз. Бұл жағдайда соққы күштер ішкі күштер болады да, сыртқы күштер импульстерінің қосындысы нөлге тең болады, демек, жүйенің қозғалыс мөлшерінің х өсіне проекциясы сақталады, яғни: . (4.7.12) Екі дене соқтығысқан кезде соққы басындағы және соққы соңындағы салыстырмалы жылдамдықтардың нормаль құраушыларының қатынасына тең болатын қалпына келу коэффициентін былай жазуға болады: . Бірақ. , ал болғандықтан , осыдан . (4.7.13) (4.7.2) және (4.7.13) өрнектерінен шарлардың соққы соңындағы жылдамдығының шамасын алуға болады: (4.7.14) (4.7.15) болғандықтан, (4.7.14) өрнегінен соққы нәтижесінде бірінші шар жылдамдығының кемитінін, ал (4.7.15)-тен – екінші шар жылдамдығының өсетінін көреміз. Шардың біреуі үшін соққы теориясының негізгі теңдеуін жазып, соққы импульсін табамыз, мысалы, бірінші шар үшін: , мұндағы , немесе осы өрнекке (3.13.13)-тен -тің мәнін қойсақ мынаны аламыз: . (4.7.16) Екі шекті жағдайды қарастырамыз. жүктеу/скачать 144.94 Kb. Достарыңызбен бөлісу:
|