Активные галактические ядра, излучающие гамма-кванты высоких энергий

8.2. Активные галактические ядра, излучающие гамма-кванты высоких энергий

В объектах типа FSRQ максимум спектра синхротронного излучения джетов приходится на ультрафиолетовый диапазон, а высокоэнергичная часть спектра – в область ГэВ-ых энергий. Лацертиды характеризуются более жесткими спектрами, с синхротронным максимумом в рентгеновской области и с энергичным излучением вплоть до десятков ТэВ (Pohl, 2001). В зависимости от положения максимума интенсивности синхротронного излучения лацертиды разделяют на источники с максимумом в области относительно низких частот (LBL) и, соответственно, с максимумом в области высоких частот (HBL). В последнее время подобное разделение распространили на все типы блазаров, - то есть и на FSRQ. При этом имеются указания на то, что разделение блазаров на LBL и HBL является в значительной мере условным, поскольку были обнаружены “промежуточные” блазары, у которых максимум синхротронного излучения приходится на частоты, лежащие между типичными для LBL и HBL значениями. Таким образом, возможно, имеет место широкое распределение пиковой энергии синхротронных фотонов – от далекого инфракрасного до рентгеновского диапазонов.

Для наблюдаемого распределения интенсивности излучения блазаров по энергиям имеет место любопытная тенденция, заключающаяся в том, что для блазаров с большей светимостью характерны спектры, синхротронный и “обратный Комптоновский” максимумы которых сдвинуты в область меньших энергий по сравнению со спектрами менее ярких блазаров (Padovani and Urry, 2001). Механизм высокоэнергичного излучения блазаров, также как и природа излучающих частиц остаются до настоящего времени предметом дискуссий, однако вплоть до последнего времени в качестве основной модели генерации высокоэнергичного излучения в релятивистских джетах рассматривалась, так называемая, модель синхротронной самокомптонизации, согласно которой энергичные фотоны образуются в результате обратного комптоновского рассеяния энергичных электронов на собственном синхротронном излучении (Коnigl, 1981; Маrsher and Gear, 1985; Ghisellini and Marashi, 1989). Однако в ходе наблюдений в эксперименте EGRET CGRO было обнаружено довольно много квазаров, потоки гамма-излучения которых в период высокой активности более чем в десятки раз превышали интенсивность синхротронного излучения (Fossati et al., 1998). Это заставило искать другие механизмы генерации высокоэнергичного излучения блазаров. Так рассматривают обратное комптоновское рассеяние на мягких фотонах, источниками которых могут быть: непосредственно излучение аккреционного диска (Dermer and Chiang, 1998), область образования широких линий эмиссии (Sikora et al., 1996), излучение диска в газе, окружающем джет (Blandford and Levinson, 1995), синхротронное излучение джета, переизлученное в окружающем газе (Ghisellini and Madau, 1996). Также обсуждается, так называемая, адронная модель, согласно которой гамма-кванты генерируются посредством синхротронного механизма электронами, энергии которых много выше тех, которые ускоряются непосредственно в джете. Эти электроны могут инжектироваться вследствие адронных процессов и сопровождаются электронно-фотонными каскадами. В адронных моделях рассматриваются в качестве первичных реакций столкновения ультрарелятивистских протонов либо с мягкими фотонами (Маnnheim and Bierman, 1992), либо с окружающими холодными протонами (Bednarek, 1993).

Если яркий объект типа AGN обладает мощным релятивистским джетом, то он будет проявляться как интенсивный радиоисточник – т.н. радио-громкий квазар типа FSRQ. В случае, если джет направлен на наблюдателя, такой объект по своим наблюдательным свойствам классифицируется как оптически сильно переменный и высокополяризованный квазар. Если он наблюдается под промежуточными углами к направлению распространения джета, то такой объект проявляется как квазар с радиолобами. Если же объект виден под большими углами по отношению к направлению джета, то он будет рассматриваться как радиогалактика Фанарова-Райли 2 типа с крупномасштабной радиоморфологией (подсвеченные на краях лобы с горячими точками) (Ghisellini et al., 1993; Urry and Padovani, 1995). Малоинтенсивные, но радио-громкие активные галактические ядра часто сопровождаются мощными джетами. Объекты, в которых джеты ориентированы в сторону от линии наблюдателя выглядят в большинстве случаев как радиогалактики Фанарова-Райли (ФР) 1 типа с радиоморфологией, характеризуемой протяженными радиоструктурами с затененными краями. Радиоагалактики ФР 1 типа вероятно образуют “родительскую” популяцию для объектов типа BL Lac (лацертидов) (Ghisellini et al., 1993; Urry and Padovani, 1995), в которых аналогично FSRQ квазарам джеты направлены под малыми углами относительно линии наблюдателя. Как было отмечено выше, лацертиды вместе с FSRQ квазарами образуют популяцию активных галактических ядер типа блазаров.

По некоторым характеристикам прослеживается явная связь блазаров с радиогалактиками и квазарами с относительно крутыми (“мягкими”) спектрами. Мощность радиоизлучения и силы эмиссионных линий монотонно возрастают при переходе от лацертидов к квазарам. В то же время, мощность радиоизлучения и оптическая светимость “родительской популяции” блазаров – радиогалактик Фанарова – Райли 1-го и 2-го типа перекрываются также, как и характеристики разных типов блазаров. Хозяйские галактики блазаров относятся к классу гигантских эллиптических галактик, характеризуемых однородной светимостью независимо от мощности излучения внутренней области (ядра). По своим морфологическим свойствам, светимости, размерам они близки к хозяйским галактикам объектов ФР 1-го и 2-го типа или же ярким эллиптическим галактикам без центрального радиоисточника (Padovani and Urry, 2001). Идея унификации блазаров и радиогалактик, согласно которой они относятся к одной популяции источников, подтверждается данными последних обзорных наблюдений в радиодиапазоне, которые на определенном уровне чувствительности дают именно то количество радиоисточников типа лацертидов, которое в рамках модели “биминга” (т.е. узкой диаграммы направленности жесткого излучения активного галактического ядра) соответствует наблюдаемому числу ФР радиогалактик 1-го типа, а количество радиоквазаров типа FSRQ - числу ФР радиогалактик 2-го типа.

“Унификационные” идеи в принципе могут быть отнесены и к случаям низкой мощности радиоизлучения или режимам “радио молчания”. Новые, более глубокие обзорные наблюдения в радио диапазоне показали, что распределение внегалактических радиоисточников по отношению потоков в радио и оптическом диапазонах является унимодальным. Таким образом, все типы активных галактических ядер могут характеризоваться близким механизмом энерговыделения в центральной области, обеспечивающим релятивистские джеты, излучающие в радио диапазоне, которые в большинстве случаев приводят к формированию ярких радио источников.

Физика джетов остается пока не ясной. Очевидно, что джеты несут значительную кинетическую энергию, достаточную для формирования протяженных радиолобов. Каким образом эта энергия конвертируется в излучение, пока полностью не ясно, однако это может быть относительно малоэффективный процесс, в который могут быть вовлечены внутренние ударные волны (типа тех, что рассматриваются в моделях гамма всплесков (Narayan et al., 1992)). Существенно менее ясно как энергия экстрактируется из черной дыры и переносится в зону излучения. В этом плане внутренние области джетов радиоисточников могут различаться. Большинство кинетической энергии вероятно уносится протонами. Если они являются носителями энергии вместо электронов, тогда должно существовать большое количество холодных электронов (минимальная энергия которых соответствует Лоренц-фактору 1). Объемное релятивистское истечение в джете позволяет этим электронам обеспечить комптонизацию оптических и ультрафиолетовых фотонов в рентгеновские. В этом случае на спектре должен наблюдаться, так называемый Комптоновский горб. Недавние интерпретации мягких рентгеновских спектров подтвердили возможность существования такой особенности. С другой стороны электрон-позитронные джеты, которые легче замедлить до почти полной остановки возможно в большей степени соответствуют относительно медленным джетам, наблюдавшимся в Тэв-х блазарах (Padovani and Urry, 2001). Так или иначе, протоны вносят определяющий вклад в кинетическую энергию, хотя электрон-позитронные пары также могут присутствовать, поскольку они легко образуются в результате протон-протонных соударений, каскадов, индуцированных протонами и - – столкновений в отличающейся высокой плотностью энергии среде джета.

Радиоквазары с жесткими спектрами (FSRQ) подразделяют на объекты с относительно круто падающими спектрами “мягкими” (т.н., МэВ-е блазары, см. рис. 6) и объекты с плоскими “жесткими” спектрами (Гэв-е блазары, см. рис. 7)). Для этих внегалактических источников характерны вариации потоков жесткого (рентгеновского и гамма-) излучения, проявляющиеся, в том числе, в виде интенсивных возрастаний (вспышек) с характерными временами менее суток. При этом рассматривается двухступенчатый механизм ускорения образующихся в релятивистских джетах электронов, на которых происходит обратное Комптоновское рассеяние: при малых энергиях через - нестабильности, связанные с ионами, отраженными ударными волнами, которые формируются при столкновении плазменных неоднородностей, а при высоких энергиях – посредством резонансного рассеяния на альфвеновских волнах. (Blazejowski et al., 2001). Большинство блазаров, наблюдавшихся в эксперименте EGRET на обсерватории CGRO в энергетическом диапазоне от 100 МэВ до 10 ГэВ (всего около 70), относятся к классу FSRQ. В то же время, как было отмечено выше, изображающие атмосферные черенковские телескопы зарегистрировали несколько блазаров в диапазоне энергий около нескольких ТэВ, большинство из которых являются лацертидами. Последние, как известно, характеризуются относительно малой долей теплового излучения в оптическом диапазоне, что может быть связано с менее плотным полем окружающих источник излучения малоэнергичных (мягких) фотонов по сравнению с FSRQ. Это подразумевает, что в лацертидах менее эффективно внутренне поглощение за счет образования электрон-позитронных пар, также как и обратное комптоновское рассеяние мягких фотонов по сравнению с обратным комптоновским рассеянием синхротронных фотонов, образующихся в джетах (синхротронная самокомптонизация). В тоже время в излучении FSRQ, как было отмечено выше, существенную роль могут играть именно мягкие фотоны, образующиеся, в частности, в пылевом торе, который возможно существует вокруг галактического ядра (Donea and Protheroe, 2001). Очень мало известно о природе частиц, ответственных за излучение джетов AGN. В частности, дискуссируется вопрос о том, являются электроны дающие синхротронное излучение "первичными" частицами, или же они вторичные частицы, возникающие в неупругих столкновениях высокоэнергичных нуклонов? В последнем случае одновременно с гамма-квантами должны генерироваться и нейтрино (Schuster et al., 2001).

До недавнего времени исследования гамма-излучения лацертидов в области высоких и очень высоких энергий были затруднены, в то время как представители класса FSRQ, в частности, 3C279 - классические радиоисточники, в жесткой области энергий были детально изучены приборами типа EGRET. Однако с реализацией черенковского эксперимента HEGRA, работающего в диапазоне 500 ГэВ - 10 ТэВ, наблюдения высокоэнергичного гамма излучения лацертидов, проводимые параллельно с рентгеновскими наблюдениями на спутниках RXTE, ASCA, BeppoSAX и др., начали давать свои результаты. До сих пор не удалось зарегистрировать гамма-кванты в ТэВ-ом диапазоне энергий от радиогалактик и квазаров, относящихся к классу FSRQ (Pohl, 2001). Наиболее известные объекты типа лацертидов, которые наблюдаются в гамма-диапазоне высоких и очень высоких энергий – Mkn 421 и Mkn 501. Оба источника настолько яркие, что имеется возможность детального изучения их гамма-спектров. Время от времени появляются сообщения о регистрации черенковскоми установками и других источников типа лацертидов, однако, как правило, все эти сообщения впоследствии не подтверждаются.

Недавно объект BL Lac 1426+428 был зарегистрирован установкой WHIPPLE, а затем его регистрация была подтверждена в экспериментах HEGRA и CAT. Этот источник особенно интересен, благодаря величине красного смещения z = 0.129, которая почти в 4 раза больше чем для Mkn 421 и Mkn501, что позволяет исследовать эффект поглощения гамма-квантов за счет рождения пар при r - r взаимодействии с инфракрасным фоновым излучением:

r + r  e⁺ + e^-.

Электроны, образующиеся в результате такого процесса будут ультрарелятивистскими и будут сами испускать гамма-кванты несколько меньших энергий по сравнению с первичными гамма-квантами, породившими электрон-позитронную пару. Вторичные гамма-кванты будут испускаться под небольшим углом относительно первичных, даже если электрон существенно не отклонялся магнитными полями. В плане наблюдения потока гамма-излучения от точечного источника это выглядит как поглощение, при котором энергия гамма-квантов преобразуется в энергию диффузного излучения. При изотропном распределении мягких фотонов мишени скорость образования пар максимальна при энергии в несколько раз превосходящую пороговое значение