Геофизические исследования скважин
жүктеу/скачать 1.41 Mb.
|
- Бұл бет үшін навигация:
- Литература.
Контрольные вопросы:- схема измерения удельного электрического сопротивления горных по- род обычными зондами кажущегося сопротивления; формула расчета коэффициента К для определения сопротивления по- род по данным потенциал – зонда; формула расчета коэффициента К для определения сопротивления по- род по данным градиент – зонда; какой обычный зонд называется потенциал – зондом? какой обычный зонд называется градиент – зондом? Литература.Сковородников И.Г. Геофизические исследования скважин. Курс лекций. Екатеринбург, УПТА, 2003. 294 с. Ознакомиться с информацией на стр. 38-40. ЛАБОРАТОРНО - ПРАКТИЧЕСКАЯ РАБОТА 3 Тема. Формы кривых зондов кажущегося сопротивления. Правила определения границ, толщин пластов, расчленение терригенного разреза по диаграммам обычных зондов кажущегося сопротивления. Снятие отчётов с диаграмм обыч- ных зондов кажущегося сопротивления. Цель. Ознакомление с формами кривых зондов кажущегося сопротивления, правилами определения границ, толщин пластов по данным обычных зондов кажущегося сопротивления. Получить практические навыки по расчленению терригенного разреза по диаграммам обычных зондов кажущегося сопротивле- ния и снятия отчётов с них против пластов различной толщины. Основные теоретические положения. Значение кажущегося сопротив- ления (КС), измеренное в скважине, зависит от удельного электрического со- противления (УЭС) изучаемого пласта. Кроме того, КС зависит от УЭС вме- щающих пласт пород, УЭС бурового раствора и зоны его проникновения, от мощности пласта, диаметра скважины, а также от типа и размера применяемого зонда. В качестве отчёта с диаграммы КС для пласта принимают значение со- противления: среднее (ρк,ср); экстремальное, т.е. максимальное (ρк,max) или ми- нимальное (ρк,min); оптимальное (ρк,опт). При сопротивлении пласта (ρп) большем сопротивления вмещающих по- род (ρвм) и отношении толщины пласта (h) к диаметру скважины (dc) большем 16÷25 наиболее целесообразно снимать оптимальные значения (ρк,опт). Для это- го определяется среднее кажущееся сопротивление в интервале пласта (рис. 3.1), равном разности (h-АО). Интервал, равный длине зонда (АО), вычитается из мощности пласта со стороны минимума (от кровли пласта при последова- тельном градиент-зонде, от подошвы — при обращенном). При ρп мало отли- чающемся от вмещающих пород и h/dc > 16÷25, следует снимать средние зна- чения кажущегося сопротивления (ρк,ср) в средней части пласта. При h ≤ 16dc целесообразно снимать экстремальные значения: ρк,max, если ρп > ρвм, и ρк,min, ес- ли ρп < ρвм. Примеры снятия отчётов с кривой последовательного градиент – зонда приведены на рисунке 3.1. Рис. 3.1. Примеры снятия оптимального, среднего и экстремального значений кажущегося сопротивления с кривой последовательного градиент – зонда Запись кривых кажущегося сопротивления проводится от забоя вверх. При нахождении последовательного градиент - зонда ниже подошвы мощного пласта высокого сопротивления и расположении токового электрода (питающе- го заземления) на расстоянии Z>2L (L – длина зонда) от подошвы пласта, ток распространяется как в однородной изотропной среде (схема A1M1N1 на рис. 3.2). Если принять удельное сопротивление нижних вмещающих пород равным ρ1, а сопротивление пласта - ρ2, то величина плотности тока в нижней среде (j) равна плотности тока в однородном пространстве (jо), а кажущееся сопротивле- ние ρк равно ρ1: j ≈ jо и ρк =(j/jо)×ρ1 ≈ ρ1. (3.1) Рис.3.2. Кривая кажущегося сопротивления (ρк) идеального последовательного градиент – зонда на границе двух сред – нижней низкого сопротивления и верхней высокого Рис.3.3. Кривая кажущегося сопротивления (ρк) идеального последовательного градиент – зонда на границе двух сред – нижней высокого сопротивления и верхней низкого При приближении зонда к подошве пласта плотность тока j в районе электродов M и N плавно возрастает, что ведет к аналогичному увеличению ρк (рис. 3.2, участок ab, схема A2M2N2). В момент пересечения токовым электро- дом А подошвы пласта экранное влияние мощного пласта высокого сопротив- ления наибольшее. Кажущееся сопротивление, соответствующее этому поло- жению токового электрода, составит ρк,1: ρк,1=(j/jо)ρMN = (j/jо)ρ1 = 2ρ1ρ2/(ρ1+ρ2) (3.2) и в пределе при ρ2 = ∞ достигает 2ρ1. До пересечения подошвы пласта электродами М и N величина ρк = 2ρ1ρ2/(ρ1 + ρ2) постоянна в связи с постоянст- вом плотности тока на этом участке. Как только электроды М и N перейдут по- дошву пласта, кажущееся сопротивление ρк равно ρк,2: 2 1 2 2 ρк,2 = 2ρ 2/(ρ +ρ ) > ρ . (3.3) Таким образом, пересечение подошвы пласта электродами M и N отме- тится на кривой ρк резким скачком кажущегося сопротивления (рис.3.2, участок cd). При дальнейшем удалении зонда от подошвы пласта влияние вмещающих пород снизу на распределение тока в пространстве, окружающем зонд, умень- шается и ρк стремится к ρ2 (рис. 3.2, участок кривой de). Кажущееся сопротив- ление практически достигает ρ2 на расстоянии от поверхности раздела сред, равном 1,5L. Кривая идеального последовательного градиент – зонда против мощного пласта высокого сопротивления от его середины до кровли и в верхних вме- щающих породах с сопротивлением ρ3, выглядит так, как показано на рис. 3.3. Значение кажущегося сопротивления идеального последовательного градиент зонда в кровле пласта ρк,3 вычисляется по формуле 3 2 3 3 ρк,3 = 2ρ 2/(ρ +ρ ) < ρ . (3.4) жүктеу/скачать 1.41 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|