Техника высокого вакуума. Лабораторный практикум doc
жүктеу/скачать 6.33 Mb. Pdf көрінісі
|
| t
a Рис. 10. Зависимость lnР = f(τ) для реального насоса. Действительно, из выражения (13) следует: t × - = d ) P (ln d V S н , (17) где a = t tg d ) P (ln d – производная функции lnР = f(τ), которую обычно определяют графическим путем. Найденная таким образом величина S н называется дифференциальной быстротой действия и характеризует производительность вакуумного насоса в любой момент времени. Из рассмотренного выше следует, что метод постоянного объема пригоден в тех случаях, когда речь идет об определении быстроты действия насосов, не обладающих большой производительностью. 33 МЕТОД ПОСТОЯННОГО ДАВЛЕНИЯ Для высокопроизводительных насосов метод постоянного объема непригоден, т.к. возникают серьезные затруднения в получении экспериментальных зависимостей Р = f(τ). От этого недостатка свободен метод постоянного давления, при котором измеряют поток газа, напускаемого в измерительную камеру, и затем по соответствующим соотношениям определяют быстроту действия насоса. В зависимости от ожидаемой производительности насоса применяют различные методы измерения потока газа. Для этого откачивают измерительную камеру до давления 0,1 P н (Р н – давление, при котором требуется измерить быстроту действия). Затем c помощью натекателя напускают в измерительную камеру газ до установления давления P н и измеряют при этом одним из способов поток напускаемого газа. Таким образом, быстрота действия насоса при данном давлении определяют по формуле н н P Q S = , (18) где P н – давление во входном сечении насоса. Устанавливая натекателем различные давления P н в измерительной камере и измеряя при этом поток напускаемого газа, снимают таким образом зависимость быстроты действия насоса от впускного давления S н = f(P н ). жүктеу/скачать 6.33 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|