Законы 10-е издание москва бином. Лаборатория знаний 2010 3
жүктеу/скачать 2.75 Mb. Pdf көрінісі
|
- Бұл бет үшін навигация:
- 4.17-сурет 127 (4.75) теңдеуі Бернулли теңдеуі
| '- мен 2-қиманың
арасындағы ток түтігіндегі сұйық бөлігінің толық механикалық энергиясы өзгермейді. Олай болса, қарастырып отырған сұйықтың бөлігі үшін ∆ − энергияның өсімшесін 2 -2' мен 1-1' элементтерінің айырымы ретінде қарастырған жөн: ∆ ρ∆ ρ∆ g ρ∆ ρ∆ g , (4.74) мұндағы, ρ сұйықтың тығыздылығы. (4.72) теңдеуіне сəйкес (4.73) пен (4.74) өрнектерді бір-біріне теңестіріп, сонан кейін оны ∆ ға бөліп, құраушы мүшелерін топтастырып, теңдеуді аламыз: ρ /2 ρg ρ /2 ρg . 1 мен 2-қималары кез келген жолмен алынғандықтан, осы формуланы төмендегідей келтіруге болады: ρ /2 ρg , (4.75) мұндағы, шамалардың бəрі бір ток сызығына жатады. Əрбір сызық үшін осындай өзінің константасы, яғни тұрақтысы болады. 4.17-сурет 127 (4.75) теңдеуі Бернулли теңдеуі деп аталады. Бұл теңдеу идеалды сұйық үшін есептелінген, алайда, ол ішкі үйкелісі салыстырмалы түрде аз (тұтқырлық) болатын шынайы сұйықтар үшін де қолданылады. Бернулли теңдеуін пайдалана алатын екі мысал келтірейік. 1-мысал. Горизонталь ток сызықтары үшін шамасы бірдей болғандықтан Бернулли теңдеуі келесі түрге өзгереді: ρ /2 , (4.76) яғни нүктеге түсірілген қысым жылдамдықтың аз жерінде артық болады. 4.18- суретте өс бойына көлденең қимасы өзгеріп отыратын горизонталь түтікше көрсетілген. (4.71) сай қимасымен салыстырғанда ағынының жылдамдығы көлденең қимада артығырақ болады, ал олай болса, сол жақтағы қысым да артық. Тағы да айта кету керек , мен −векторының бағыты арасындағы график сұйықтың қозғалыс бағытына тəуелсіз. жүктеу/скачать 2.75 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|