М
МАГАЗИНЫ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН
МАГИЧЕСКИЕ ЯДРА
МАГНЕТИЗМ
МАГНЕТИК
МАГНЕТОКАЛОРИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ
МАГНЕТОН
МАГНЕТОСОПРОТИВЛЕНИЕ
МАГНИТОЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ
МАГНЕТРОН
МАГНИТ ПОСТОЯННЫЙ
МАГНИТ СВЕРХПРОВОДЯЩИЙ
МАГНИТНАЯ АНИЗОТРОПИЯ
МАГНИТНАЯ АНТЕННА
МАГНИТНАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ
МАГНИТНАЯ ВЯЗКОСТЬ
МАГНИТНАЯ ГИДРОДИНАМИКА
МАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ
МАГНИТНАЯ ПОСТОЯННАЯ
МАГНИТНАЯ ПРОНИЦАЕМОСТЬ
МАГНИТНАЯ СИММЕТРИЯ
МАГНИТНАЯ СТРУКТУРА АТОМНАЯ
МАГНИТНАЯ ТЕКСТУРА
МАГНИТНАЯ ТЕРМОМЕТРИЯ
МАГНИТНАЯ ЦЕПЬ
МАГНИТНОЕ ДАВЛЕНИЕ
МАГНИТНОЕ НАСЫЩЕНИЕ
МАГНИТНОЕ ОХЛАЖДЕНИЕ
МАГНИТНОЕ ПОЛЕ
МАГНИТНОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ
МАГНИТНОЕ СТАРЕНИЕ
МАГНИТНО-ЖЕСТКИЕ МАТЕРИАЛЫ
МАГНИТНО-МЯГКИЕ МАТЕРИАЛЫ
МАГНИТНО-ТВЁРДЫЕ МАТЕРИАЛЫ
МАГНИТНЫЕ ВЕСЫ
МАГНИТНЫЕ ЗЕРКАЛА
МАГНИТНЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ
МАГНИТНЫЕ ЛИНЗЫ
МАГНИТНЫЕ ЛОВУШКИ
МАГНИТНЫЕ МАТЕРИАЛЫ
МАГНИТНЫЕ ПОЛУПРОВОДНИКИ
МАГНИТНЫЕ ЭТАЛОНЫ
МАГНИТНЫЙ ГИСТЕРЕЗИС
МАГНИТНЫЙ ЗАРЯД
МАГНИТНЫЙ МОМЕНТ
МАГНИТНЫЙ МОНОПОЛЬ
МАГНИТНЫЙ ПОЛЮС
МАГНИТНЫЙ ПОТЕНЦИАЛОМЕТР
МАГНИТНЫЙ ПОТОК
МАГНИТНЫЙ ПРОБОЙ
МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС
МАГНИТНЫЙ СПЕКТРОМЕТР
МАГНИТОГИДРОДИНАМИЧЕСКИЙ ГЕНЕРАТОР
МАГНИТОДВИЖУЩАЯ СИЛА
МАГНИТОДИЭЛЕКТРИКИ
МАГНИТОЗВУКОВЫЕ ВОЛНЫ
МАГНИТОМЕТР
МАГНИТОМЕХАНИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ
МАГНИТОМЕХАНИЧЕСКОЕ ОТНОШЕНИЕ
МАГНИТООПТИКА
МАГНИТОРЕЗИСТИВНЫЙ ЭФФЕКТ
МАГНИТОРЕЗОНАНСНЫЙ МАСС-СПЕКТРОМЕТР
МАГНИТОСТАТИКА
МАГНИТОСТРИКЦИОННЫЕ МАТЕРИАЛЫ
МАГНИТОСТРИКЦИОННЫЙ ПРЕОБРАЗОВАТЕЛЬ
МАГНИТОСТРИКЦИЯ
МАГНИТОСФЕРА
МАГНИТОТЕПЛОВЫЕ ЯВЛЕНИЯ
МАГНИТОТОРМОЗНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ
МАГНИТОУПРУГИЕ ВОЛНЫ
МАГНИТОУПРУГИЙ ЭФФЕКТ
МАГНИТОЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ИЗМЕРИТЕЛЬНЫЙ МЕХАНИЗМ
МАГНОН
МАГНОН-ФОНОННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ
МАГНУСА ЭФФЕКТ
МАДЖИ — РИГИ — ЛЕДЮКА ЭФФЕКТ
МАЗЕРНЫЙ ЭФФЕКТ В КОСМОСЕ
МАЙКЕЛЬСОНА ОПЫТ
МАЙКЕЛЬСОНА ЭШЕЛОН
МАКРОМОЛЕКУЛА
МАКСВЕЛЛ
МАКСВЕЛЛА ДИСК
МАКСВЕЛЛА РАСПРЕДЕЛЕНИЕ
МАКСВЕЛЛА ТРЕУГОЛЬНИК
МАКСВЕЛЛА УРАВНЕНИЯ
МАЛЮСА ЗАКОН
МАНДЕЛЬШТАМА — БРИЛЛЮЭНА РАССЕЯНИЕ
МАНОМЕТРИЧЕСКИЙ ТЕРМОМЕТР
МАСКИРОВКА ЗВУКА
МАССА ПОКОЯ
МАСС-АНАЛИЗАТОР
МАССОВАЯ СИЛА
МАССОВОЕ ЧИСЛО
МАСС-СЕПАРАТОР
МАСС-СПЕКТРОМЕТР
МАСС-СПЕКТРОСКОПИЯ
МАССЫ ИЗБЫТОК
МАССЫ СОХРАНЕНИЯ ЗАКОН
МАСШТАБ ИЗОБРАЖЕНИЯ
МАСШТАБНАЯ ИНВАРИАНТНОСТЬ
МАТЕМАТИЧЕСКИЙ МАЯТНИК
МАТЕРИАЛЬНАЯ ТОЧКА
МАТОВАЯ ПОВЕРХНОСТЬ
МАТРИЦА ПЛОТНОСТИ
МАТРИЦА РАССЕЯНИЯ
МАХА КОНУС
МАХА ЧИСЛО
МАХЕ (единица Махе)
МАЯТНИК
МГД-ГЕНЕРАТОР
М — Д — П-СТРУКТУРА
МЕГА...
МЕДЛЕННЫЕ НЕЙТРОНЫ
МЕЖАТОМНОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ
МЕЖДУНАРОДНАЯ ПРАКТИЧЕСКАЯ ТЕМПЕРАТУРНАЯ ШКАЛА
МЕЖДУНАРОДНАЯ СИСТЕМА ЕДИНИЦ
МЕЖМОЛЕКУЛЯРНОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ
МЕЗОАТОМ
МЕЗОМОРФНОЕ СОСТОЯНИЕ
МЕЗОННАЯ ФАБРИКА
МЕЗОННАЯ ХИМИЯ
МЕЗОНЫ
МЕЗОНЫ СО СКРЫТЫМ «ОЧАРОВАНИЕМ»
МЕЙСНЕРА ЭФФЕКТ
МЕМБРАНА
МЕНИСК
МЕНИСКОВЫЕ СИСТЕМЫ
МЕРЫ
МЕРЫ ВМЕСТИМОСТИ
МЕРЫ ДЛИНЫ
МЕРЫ УГЛОВЫЕ
МЕРЫ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН
МЁССБАУЭРА ЭФФЕКТ
МЁССБАУЭРОВСКАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ
МЕТАЛЛИДЫ
МЕТАЛЛИЧЕСКАЯ СВЯЗЬ
МЕТАЛЛИЧЕСКИЕ СОЕДИНЕНИЯ
МЕТАЛЛИЧЕСКИЕ СТЁКЛА
МЕТАЛЛООПТИКА
МЕТАЛЛОФИЗИКА
МЕТАЛЛЫ
МЕТАМАГНЕТИК
МЕТАСТАБИЛЬНОЕ СОСТОЯНИЕ
МЕТАСТАБИЛЬНОЕ СОСТОЯНИЕ квантовых систем
МЕТАЦЕНТР
МЕТАЦЕНТРИЧЕСКАЯ ВЫСОТА
МЕТРИКА ПРОСТРАНСТВА-ВРЕМЕНИ
МЕТРИЧЕСКАЯ СИСТЕМА МЕР
МЕТРИЧЕСКИЙ ТЕНЗОР
МЕТРОЛОГИЧЕСКАЯ СЛУЖБА
МЕТРОЛОГИЯ
МЕХАНИКА
МЕХАНИКА СПЛОШНОЙ СРЕДЫ
МЕХАНИКА СЫПУЧИХ СРЕД
МЕХАНИКА ТЕЛ ПЕРЕМЕННОЙ МАССЫ
МЕХАНИЧЕСКИЙ ЭКВИВАЛЕНТ СВЕТА
МЕХАНИЧЕСКИЙ ЭКВИВАЛЕНТ ТЕПЛОТЫ
МЕХАНОКАЛОРИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ
МЕХАНОСТРИКЦИЯ
МЕЧЕНЫЕ АТОМЫ
МИГРАЦИЯ ЭНЕРГИИ
МИДЕЛЕВОЕ СЕЧЕНИЕ
МИКРО...
МИКРОВОЛНОВАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ
МИКРОКАНОНИЧЕСКИЙ АНСАМБЛЬ ГИББСА
МИКРОКАНОНИЧЕСКОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ГИББСА
МИКРОН
МИКРОНАПРЯЖЕНИЯ
МИКРОПРИЧИННОСТИ УСЛОВИЕ
МИКРОПРОЕКЦИЯ
МИКРОСКОП
МИКРОСКОПИЯ
МИКРОТРОН
МИКРОФОН
МИКРОЭЛЕКТРОНИКА
МИЛЛЕРА ИНДЕКСЫ
МИЛЛИ...
МИЛЛИБАР
МИЛЛИМЕТР ВОДЯНОГО СТОЛБА
МИЛЛИМЕТР РТУТНОГО СТОЛБА
МИНКОВСКОГО ПРОСТРАНСТВО-ВРЕМЯ
МИРА
МИРОВАЯ ЛИНИЯ
МКГСС СИСТЕМА ЕДИНИЦ
МКС СИСТЕМА ЕДИНИЦ
МКСА СИСТЕМА ЕДИНИЦ
МКСК СИСТЕМА ЕДИНИЦ
МНИМОЕ ИЗОБРАЖЕНИЕ
МНОГОУГОЛЬНИК ВЕРЕВОЧНЫЙ (Вариньона многоугольник)
МНОГОУГОЛЬНИК СИЛ
МНОГОФОТОННАЯ ИОНИЗАЦИЯ
МНОГОФОТОННЫЕ ПРОЦЕССЫ
МНОГОФОТОННЫЙ ФОТОЭФФЕКТ
МНОЖЕСТВЕННЫЕ ПРОЦЕССЫ
МОДЕЛИРОВАНИЕ
МОДУЛИ УПРУГОСТИ
МОДУЛЯЦИЯ
МОДУЛЯЦИЯ КОЛЕБАНИЙ
МОДУЛЯЦИЯ СВЕТА
МОДЫ
МОЗЛИ ЗАКОН
МОЛЕКУЛА
МОЛЕКУЛЯРНАЯ АКУСТИКА
МОЛЕКУЛЯРНАЯ МАССА
МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА
МОЛЕКУЛЯРНОЕ ТЕЧЕНИЕ
МОЛЕКУЛЯРНЫЕ И АТОМНЫЕ ПУЧКИ
МОЛЕКУЛЯРНЫЕ КРИСТАЛЛЫ
МОЛЕКУЛЯРНЫЕ СПЕКТРЫ
МОЛЕКУЛЯРНЫЙ ГЕНЕРАТОР
МОЛТЕРА ЭФФЕКТ
МОЛЬ
МОМЕНТ ИНЕРЦИИ
МОМЕНТ КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ
МОМЕНТ ОРБИТАЛЬНЫЙ
МОМЕНТ СИЛЫ
МОНОКРИСТАЛЛ
МОНОМОЛЕКУЛЯРНЫЙ СЛОЙ
МОНОПОЛЬ ДИРАКА
МОНОПОЛЬНЫЙ МАСС-СПЕКТРОМЕТР
МОНОХРОМАТИЧЕСКИЙ СВЕТ
МОНОХРОМАТИЧЕСКОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ
МОНОХРОМАТОР
МОСТ ИЗМЕРИТЕЛЬНЫЙ
МОЩНОСТЬ
МОЩНОСТЬ ЗВУКА
МТС СИСТЕМА ЕДИНИЦ
МУЗЫКАЛЬНАЯ АКУСТИКА
МУЛЬТИПЛEТНОСТЬ
МУЛЬТИПОЛЬ
МУЛЬТИПОЛЬНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ
МУТНЫЕ СРЕДЫ
МЮ-МЕЗОНЫ
МЮОНИЙ
МЮОННЫЙ АТОМ
МЮОННЫЙ КАТАЛИЗ
МЮОНЫ
МАГАЗИНЫ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН, конструктивно объединённые наборы мер пассивных электрич. величин (сопротивления, ёмкости, индуктивности, взаимной индуктивности), позволяющие воспроизводить дискретный или непрерывный ряд значений этих величин в определ. диапазоне. Используются в измерит. практике, особенно при высокоточных измерениях методами сравнения (см., напр., Мост измерительный).
Наборы мер, входящих в М. э. в., разделяются на декады. Каждую из декад обычно образуют 9 или 10 мер одинакового номин. значения. Соединение мер в разл. комбинациях при помощи коммутирующего устройства позволяет воспроизводить разл. значения электрич. величины. По виду коммутирующего устройства различают рычажные, штепсельные, вилочные, зажимные М. э. в. Получили распространение цифроаналоговые преобразователи (ЦАПы), представляющие собой автоматически (дистанционно) управляемые М. э. в.
Самая многочисл. группа М. э. в.— магазины сопротивлений для пост. и перем. токов. Пром-стью выпускаются магазины, воспроизводящие сопротивления от 0,01 Ом до 1000 ГОм, с частотным диапазоном до 70 кГц и осн. относит. погрешностью измерений до 0,01%. Магазины ёмкостей воспроизводят ёмкость до 100 мкФ (наименьшая декада может быть плавно регулируемой), частотный диапазон — до 20 кГц, осн. относит. погрешность — до 0,05%.
Магазины индуктивностей воспроизводят индуктивность до 100 мГн в частотном диапазоне до 10 кГц и обладают осн. относит. погрешностью измерений до 0,05%. Пром-стью выпускаются также магазины взаимных индуктивностей.
Техн. требования к М. э. в. стандартизованы в ГОСТе 22261—76 (общие требования), ГОСТе 23737—79 (магазины сопротивлений), ГОСТе 6746—75
(магазины ёмкостей), ГОСТе 21175—75 (магазины индуктивностей), ГОСТе 20798—75 (магазины взаимных индуктивностей) .
• Основы электроизмерительной техники, М., 1972; Справочник по электроизмерительным приборам, 2 изд., Л., 1977.
В. П. Кузнецов.
МАГИЧЕСКИЕ ЯДРА, ядра, в к-рых число протонов Z или число нейтронов N равно одному из т. н. м а г и ч е с к и х ч и с е л — 2, 8, 20, 28, 50, 82, 126. Ядра, подобные 20882Pb (Z=82, N=126), в к-рых и Z и N — магические, наз. дважды магическими. М. я. выделяются среди др. ядер повыш. устойчивостью, большей распространённостью в природе и др. особенностями, напр. наблюдается уменьшение энергии отрыва нуклона от ядра при переходе через магич. число. Так, для ядер с N от 124 до 128 энергия отрыва 82-го протона ~8,5 МэВ, тогда как энергия отрыва 83-го протона лишь ~4,4 МэВ. Существование М. я. послужило одним из доводов в пользу оболочечной модели ядра, согласно к-рой нуклоны запол-
356
няют систему нейтронных и протонных оболочек с определ. числом мест в каждой; магич. числа соответствуют целиком заполненным оболочкам (см. Ядро атомное).
Ф. Л. Шапиро.
МАГНЕТИЗМ, 1) особая форма вз-ствия между электрич. токами, между токами и магнитами (т. е. телами с магнитным моментом) и между магнитами; 2) раздел физики, изучающий это взаимодействие и св-ва в-в (магнетиков), в к-рых оно проявляется.
Основные проявления магнетизма. В наиболее общем виде М. можно определить как особую форму матер. вз-ствий, возникающих между движущимися электрически заряж. ч-цами. Передача магн. вз-ствия, реализующая связь между пространственно-разделёнными телами, осуществляется магнитным полем. Оно представляет собой наряду с электрич. полем одно из проявлений эл.-магн. формы движения материи (см. Электромагнитное поле). Между магн. и электрич. полями нет полной симметрии. Источниками электрич. поля явл. электрич. заряды, но аналогичных магн. зарядов пока не наблюдали в природе, хотя гипотезы об их существовании высказывались (см. Магнитный монополь). Источник магн. поля — движущийся электрич. заряд, т. е. электрич. ток. В ат. масштабах для эл-нов и нуклонов (протонов, нейтронов) имеются два типа мпкроскопич. токов — орбитальные, связанные с переносом центра тяжести этих ч-ц в атоме, и спиновые, связанные с их внутр. движением.
Количеств. характеристикой М. частиц явл. их орбитальный и спиновый магн. моменты. Поскольку все микроструктурные элементы в-в — электроны, протоны и нейтроны — обладают магн. моментами, то и любые их комбинации — ат. ядра и электронные оболочки, а также и комбинации их комбинаций, т. е. атомы, молекулы и макроскопич. тела, могут в принципе быть источниками М. Т. о., по существу все в-ва обладают магн. св-вами.
Известны два осн. эффекта воздействия внеш. магн. поля на в-ва. Во-первых, в соответствии с законом эл.-магн. индукции Фарадея внеш. магн. поле всегда создаёт в в-ве такой индукц. ток, магн. поле к-рого направлено против нач. поля (Ленца правило). Поэтому создаваемый внеш. полем магн. момент в-ва всегда направлен противоположно внеш. полю (см. Диамагнетизм). Во-вторых, если атом обладает отличным от нуля магн. моментом (спиновым, орбитальным или тем и другим), то внеш. поле будет стремиться ориентировать его вдоль своего направления. В результате возникает параллельный полю магн. момент, к-рый наз. парамагнитным (см. Парамагнетизм).
Существ. влияние на магн. свойства в-ва могут оказать также внутр. вз-ствия (электрич. и магн. природы) между микрочастицами — носителями магн. момента (атомами и др.).
В нек-рых случаях благодаря этим вз-ствиям оказывается энергетически выгоднее, чтобы в в-ве существовала самопроизвольная (не зависящая от внеш. поля) упорядоченность в ориентации магн. моментов ч-ц (ат. магн. порядок). В-ва, в к-рых ат. магн. моменты ориентированы параллельно друг другу, наз. ферромагнетиками (см. Ферромагнетизм), соответственно антиферромагнетиками наз. в-ва, в к-рых соседние ат. моменты расположены антипараллельно (см. Антиферромагнетизм). Кроме таких коллинеарных ферро- и антиферромагнитных ат. структур, наблюдаются и неколлинеарные (винтовые, треугольные и др.).
Сложность ат. структуры в-в, построенных из огромного числа атомов, приводит к практически неисчерпаемому разнообразию их магн. св-в. При рассмотрении магн. свойств в-в для них употребляют общий термин «магнетики». Взаимосвязь магн. свойств в-в с их немагн. св-вами (электрич., механич., оптическими и т. д.) позволяет очень часто использовать исследования магн. св-в как источник информации о внутр. структуре микрочастиц и тел макроскопич. размеров. Огромный диапазон магн. явлений, простирающийся от М. элем. ч-ц до М. косм. тел (Земли, Солнца, звёзд и др.), объясняет глубокий интерес к М. со стороны мн. наук (физики, астрофизики, химии, биологии) и его широкое применение в технике. Рассмотрению связанных с этим вопросов посвящены статьи: Солнечный ветер, Земной магнетизм, Магнитосфера, Магнитное поле, Магнитная гидродинамика, Магнитная структура атомная, Магнитные материалы, Магнит постоянный и др.
Магнетизм веществ. Макроскопич. описание магн. свойств в-в обычно проводится в рамках теории эл.-магн. поля (см. Максвелла уравнения), термодинамики и статистической физики. Одной из осн. макроскопич. хар-к магнетика, определяющих его термодинамич. состояние, явл. вектор намагниченности J (суммарный магн. момент ед. объёма магнетика). Вектор J — ф-ция напряжённости магн. поля Н. Графически зависимость J(H) изображается кривой намагничивания, имеющей разл. вид у разных магнетиков. В ряде в-в между J и Н существует линейная зависимость: J=H, где — магнитная восприимчивость ед. объёма в-ва (у диамагнетиков <0, у парамагнетиков >0). У ферромагнетиков J связана с H нелинейно; у них восприимчивость зависит не только от темп-ры Т и свойств вещества, но и от поля H.
Термодинамически намагниченность J магнетика определяется через потенциал термодинамический Ф(Н, Т, р) по ф-ле: J=-(дФ/дН)Т,р (р — давление). В свою очередь, расчёт Ф(Н, Т, р) основан на соотношении Гиббса — Богуславского: Ф= -kTlnZ(H, T,p), где Z(H,Т,р)— статистическая сумма.
Из общих положений классич. статистич. физики следует, что электронные системы не могут обладать термодинамически устойчивым магн. моментом (Бора — ван-Лёвен теорема), но это противоречит опыту. Квантовая механика, объяснившая устойчивость атома, дала объяснение и М. атомов и макроскопич. тел. М. атомов и молекул обусловлен спиновыми магн. моментами их эл-нов, движением эл-нов в оболочках атомов и молекул (т. н. орбитальным М.), спиновым и орбитальным М. нуклонов ядер. В многоэлектронных атомах сложение орбитальных и спиновых магн. моментов производится по законам пространств. квантования — результирующий магн. момент j определяется полным угловым квантовым числом j и равен: j=gj(j(j+1)Б),где gj — Ланде множитель, б — магнетон Бора.
У атомов инертных газов (Не, Ar, Ne и др.) электронные оболочки магнитно нейтральны (их суммарный магн. момент равен нулю). Во внеш. магн. поле инертные газы проявляют диамагн. св-ва. Электронная оболочка атомов щелочных металлов (Li, Na, К и др.) обладает лишь спиновым магн. моментом валентного эл-на, орбитальный магн. момент этих атомов равен нулю. В результате атомы щелочных металлов парамагнитны. У атомов переходных металлов [Fe, Co, Ni, редкоземельных металлов (РЗМ) и др.] не достроены d- и f-слои их электронных оболочек. Спиновые и орбитальные магн. моменты эл-нов этих слоев не скомпенсированы, что приводит к существованию у изолированных атомов Fe, Co, Ni и РЗМ значит. магн. момента.
Магн. свойства в-в определяются природой ат. носителей М. и хар-ром их вз-ствий. Даже в-во одного и того же хим. состава в зависимости от внеш. условий, а также крист. или фазовой структуры (напр., степени упорядочения атомов в сплавах и т. п.) может обладать разл. магн. св-вами. Напр., Fe, Со и Ni в крист. состоянии ниже определ. темп-ры (Кюри точка) обладают ферромагн. св-вами, выше точки Кюри они парамагнитны. То же наблюдается и у антиферромагнетиков, их критич. темп-ру наз. Нееля точкой. У нек-рых РЗМ между ферро- и парамагнитной температурными областями существует антиферромагн. область.
Количественно вз-ствие между ат. носителями М. в в-ве можно охарактеризовать величиной энергии этого вз-ствия вз, рассчитанной на отд. пару частиц — носителей магн. момента. Энергию вз, обусловленную электрич. и магн. вз-ствием ч-ц, можно сопоставить с величинами энергий др. ат. вз-ствий: с энергией ч-цы, имеющей
357
магн. момент порядка ~б в нек-ром эффективном магн. поле Hэфф, т. е. с H=БHэфф, и со ср. энергией теплового движения ч-цы при нек-рой эффективной критич. темп-ре Тк, т. е. T=kTк (Hэфф и Тк служат мерами энергии вз-ствия ч-ц). При значениях напряжённости внеш. поля H
Достарыңызбен бөлісу: |